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p. A. H. SCHREINEMAKKRS. 



de condeustion est plus rapprochée du côté ÂB que la courbe de vapo- 

 risation, ainsi que l'indique la figure. 



En abaissant la pression^ de sorte que t << 0, on déduit aisément des 

 équations que les deux courbes pénètrent dans le triangle, car pour 

 toutes les valeurs de et J'., on trouve des valeurs positives de 

 yi\ et vj\. 



Si l'on élève la pression au-dessus de Fq, c.-à-d. si tt 0^ on trouve 

 pour Ç'j et g'o = 0 ^es valeurs négatives de yi\ et jj'^. Mais, comme 

 yi'2 ~ K'^^i \ et K <C 1;, la courbe de vaporisation est en ce point plus 

 éloignée de m que la courbe de condensation. On déduit d'ailleurs aisé- 

 ment des équations (37) et (38) que les deux courbes doivent s'entre- 

 couper, et que les deux points d'intersection sont extérieurs au triangle. 

 On voit aussi que l'on doit trouver pour les deux courbes une allure 

 comme l'indique la figure pour >>0. Les portions des courbes exté- 

 rieures au triangle sont évidemment sans utilité pour l'équilibre entre 

 la vapeur et le liquide. 



Fig. 28. Fig. 29. 



On reconnaît à la figure qu'en m existe un minimum de tension de 

 vapeur, car pour P^P^ (donc ;z-^ 0) il y a deux mélanges binaires qui 

 peuvent être en équilibre avec une vapeur, et pour P<CPo (donc 7r<C0) 

 il n'y a aucun mélange binaire qui puisse être en équilibre avec une 

 vapeur. 



Cas III: (^2)i<C(^2)2 et (y)iXy)2^ ^e sorte que K — 1 et 1 — "tt^^O. 



K 



Commençons de nouveau par prendre P = Fç,, donc tt-- 0. On voit 

 aisément que les deux courbes doivent toucher le côté AB en un point 

 que j'appellerai M, parce que, comme nous le verrons tantôt, il corres- 

 pond à un maximum de tension de vapeur. Déduisant de nouveau, des 

 équations (37) et (38)_, Fallure des courbes pour 7r<C0, ^ = 0 et tt^O^ 



