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r. A. H. s;CHREINEMA.KERS. 



reconnaît crailleurs que 77 <^ 0 puisque les deux courbes correspondent 

 à une pression plus petite que celle du point C. Il en est de môme au 

 point A de la fig. 21. 



Cas m. — 1<0 et>('— 1>0. 



Posons d'abord tt = 0. Des équations (45) et (46) nous déduisons 

 que les deux courbes passent par le sommet du triangle. On a en outre 



Vj\ h — 1 yi\ k[h — 1)' 



et comme h <C nous voj'ons que l'angle que la courbe de vaporisation 

 forme avec Taxe des est plus grand que celui formé par la courbe de 

 condensation. La fig. 19 représente ce cas en C. Si nous élevons quel- 

 que peu la pression^ de sorte que tt devient positif, nous déduisons aisf5- 

 ment des équations ( l o) et (46) que les deux courbes coupent la partie 

 positive de Taxe des 1^ et la partie négative de Taxe des t;. Par diminu- 

 tion de ])ression, c.-à-d. pour tt <C 0, on observe le contraire. On 

 trouve tout aussi facilement que ])our tt ^ 0 c'est la courbe de vapori- 

 sation et pour TT <^ 0 la courbe de condensation qui est la plus rappro- 

 chée de sommet. 



Tout cela s'accorde, comme on voit, avec Fallure des courbes au 

 voisinage du point C dans la fig. 19. Par élévation de pression les deux 

 courbes aboutissent au côté BC, tout près de C, et la courbe de vapo- 

 risation se termine plus j^rès de C que Tautre; par abaissement de pres- 

 sion elles aboutissent au contraire au coté CJ, et la courbe de vaporisa- 

 tion est la plus éloignée de C. Le même cas s'observe au point B de la 

 même figure et au point B de la fig. 16. 



Cas IV. l>Oet/^;— 1<0. 



De la même manière que dans le cas précédent nous déduisons que 

 les courbes n'ont fait qu'intervertir leurs positions. 



Pour obtenir l'équation des courbes de distillation nous déduisons 

 de réquation (42) : 



