TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIRES. 



179 



des courbes de vaporisation et de condensation^ c.-à-d. de l'allure de la 

 courbe de vaporisation à l'intérieur de la courbe binodale et du pro- 

 longement de la courbe de condensation au point a (figg. 35 et 36). 

 Ces deux courbes sont le lieu géométrique des points de contact des 

 plans bitangents [LV). Prenons un de ces points de contact comme 

 origine d'un système de coordonnées; prenons le plan bitangent comme 

 plan XY et la génératrice qui relie les deux points de contact comme 

 axe X. Représentons enfin par a la distance des deux points de contact. 



Soient xyz un point dans le voisinage du point de contact sur la 

 courbe de condensation et x^jj^zi un point dans le voisinage du point 

 de contact sur la courbe de vaporisation. Le point xt/z est donc une 

 vapeur et le point xii/iz^ un liquide. Si la vapeur xijz est en équilibre 

 avec le liquide xiyiz-^, les deux points correspondants sont les points de 

 contact d'un nouveau plan bitangent^ qui ne s'écarte que fort peu 

 du plan XY. Entre les variables x^ y, z, y\ et z^ on a maintenant 

 les relations: 



'^z '^z c)^;^ ^z^ 



■ = (4,9) et ,^^ = ^, (50) 



qui expriment l'équilibre des deux phases^ c.-à-d. que les deux points 

 sont les points de contact d'un plan bitangent. On a de plus: 



z=\fx-^^sxy^\ty'^^.... (51) 

 ^1 = \n {x, -af + *i (.•!-% + V, + . . . . (52) 

 de sorte que: 



'^z '^z 



= ri[x^—a)A^s^y^ ^ = s^[x^ — a) ^ t^y^. 



OXi Cj/j 



Substituons ces valeurs dans l'équation (48). Dans le premier mem- 

 bre nous obtenons alors uniquement des quantités du second ordre, 

 c.-à-d. en x'^, xy et y^. Mais_, comme x^ est une grandeur finie, le 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II, TOME VII. 12 



