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p. A. H. SCHREINEMAKERS. 



Pourfi = 0 ona^i = ^o^\ (61) 

 Les grandeurs a-, x\ et ij sont du premier ordre; est du deuxième. 

 D'après les équations précédentes nous pouvons donc poser: 



= Kx\\ (62) 



Nous verrons dans la suite ce que cette équation signifie. 



Cas 5. f\ = 0 et > 0, 



L'équation (60) donne^ pour = 0^ n/?/ = i^2^^'j> ^^nc pour y une 



grandeur du deuxième ordre; 

 en vertu de (58) ^ doit donc 

 être aussi du second ordre, 

 tandis que x\ et y-^ sont du 

 premier ordre. 



Considérons à présent la fi- 

 gure 37. Je n'y ai représenté 

 qu'une partie des deuxfigg. 35 

 et 36. La courbe ûca^(oa^ est 

 la courbe binodale; on y re- 

 trouve aussi le triangle aa-^a^ 

 des deux figg. précédentes. De 

 Fig- 37. la courbe de condensation je 



n'ai dessiné que la petite portion bng et de la coarbe de vaporisation la 

 portion b-^a.^a-^g^. Nous devons examiner maintenant quelle forme pren- 

 nent ces deux courbes quand on laisse rouler le plan bitangent {LV) sur 

 la portion du manteau liquide intérieure à la courbe binodale^ de sorte 

 que Ton obtient la jDortion comprise entre a.^ et de la courbe de 

 vaporisation. 



Partons du point et déplaçons nous dans la direction de la flèche, 

 donc vers a.^. En a., la courbe de vaporisation coupe la courbe binodale 

 et elle coupe la courbe spinodale en ci. Sur la portion hia^c\ les valeurs 

 de /'i et sont toutes deux positives; nous nous trouvons donc dans le 

 premier cas. Si donc Tun des points de contact se déplace le long de la 

 courbe h^a.jC^, dans la direction de la flèche^ l'autre point de contact 

 doit se mouvoir suivant bac, également dans le sens de la flèche. La 

 branche ba de la courbe de condensation se prolonge ainsi de a jus- 

 qu'en c, et c est une vapeur qui peut être en équilibre avec le liquide c^. 

 de la courbe spinodale. Au point c-^ on a fi = 0^ j)^!^^^^ point 



