TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIRES. 



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Nous avons trouvé plus haut comme conditions d'équilibre entre la 

 vapeur et le liquide : 



Nous en avons déduit, pour la courbe de vaporisation à température 

 constante, Féquation différentielle suivante : 



[n{.n-^) + à->\ + [.'1 + h(>J-!l)] du, = .„ dP, (64) 



oii: 



^^Vo =r^-r+ (..- ..J + [y-y,) j^. 



On voit aisément que deux courbes de condensation^ qui correspon- 

 dent aux pressions P et P + r/P ne sauraient se couper_, car, s'il en était 

 ainsi, on aurait au point d'intersection di\ = 0 et dij^^ = 0; et comme 

 le coefficient V^.^ dans (64) n'est pas nul, cela est im])ossible. 



Pour continner l'examen du déplacement de la courbe de condensa- 

 tion, je vais considérer un point de cette courbe (fig. 37), et le relier 

 au point correspondant h de la courbe de condensation. A une antre 

 pression 7"'-|-^/Pla nouvelle courbe de condensation coupera la droite 

 en un point b\ voisin de h^. Posons h^b\ = s.h^b, oîi s est 2)ositif si b\ 

 est du même côté que b par rap])ort à b\ et négatif dans le cas contraire. 



11 sait de là que di\ = &[.v — et djj^ — si^ij — i/^. 



Si donc s est positif, b-^ se rapproche du point ^, mais si s est néga- 

 tif b^ s'en éloigne. Substituant ces valeurs de dA\ et 4/i dans l'équa- 

 tion (64), nous obtenons 



e (^1-.,) + f,(,h-yf] = -F,., dP (05) 



Nous pouvons de nouveau admettre que V^.q est négatif, donc — V^.q 

 positif. 



Aussi longtemps que )\f-^ — -^i^^O; s est positif pour dP'^ 0; mais 

 si i\f^ — est plus petit que zéro, s peiU aussi devenir négatif. 



Il se peut donc que par élévation de pression les points de la courbe 

 de vaporisation intérieurs à la courbe spinodale s'éloignent de la courbe 



