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F. A. H. SCiniEINEMAKEllS. 



de condensatioîi. Tel est le cas que j'ai représenté fi g. 37; la courbe 

 poiiitillée voisine de la courbe de vaporisation b^a.,C\(\e\jY'^\(]\ est la 

 nouvelle courbe de vaporisation^ pour une pression an peu ])lus haute; 

 on voit que la nouvelle courbe s'est rapprochée pour la plus grande 

 partie de la courbe de condensation; ce n'est que sur une petite étendue_, 

 intérieure à la courbe spinodale, qu'elle s'en est éloignée. 



Si Ton suppose que dans la fig. 37 Taxe X soit parallèle à une géné- 

 ratrice, on a — y = 0 et Téquation ((> t) donne: 



f.fi(.-i-*)2=-r,.„./P; (66) 



d'où il résulte que, lors d'une augmentation de pression, s et i\ ont le 

 même signe. Si i\ est donc positif, le point considéré de la courbe de 

 vaporisation se rapproche de la courbe de condensation; mais si r\ est 

 négatif, il s'en éloigne. Oji voit que la fig. 37 est d'accord avec cette 

 remarque, puisque i\ est négatif sur la portion d-^(\. 



Au ])oint (\ ou e-Y de la fig. 37 i\ = 0, et l'équation (66) donne 

 f = GO. Examinons ce cas d'un peu plus près. Prenons la droite (\e 

 comme axe des x d'un système de coordonnées, et demandons-nous en 

 quel point la courbe de vaporisation relative à la pression V -|- dP coupe 

 la droite e^e. Comme yi reste nul, les équations 63 donnent, quand nous 

 tenons compte de termes d'ordre supérieur au premier, notamment 

 ^wdx^^'. 



rdx -\- sdy -f- dP—r^ dx\ -\- ^2 % ^^^i^ ^^P^ (67) 



sdx+ fdy + dP = SYdxY + 'l^n^dx^'^^dP, (68) 

 ôy dj/i 



= - - iVi + h.hy^-^ — V2 (^1 + ^h^h + 'Hy\) àx\^ + 



— {rx + sy) dx — (sx + fy)dy + ^r—x-:^—y-^J dP = 



011 nous avons posé pour abréger; 



