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F. A. H. SOHREIN^EMAKERS. 



que F^).-^ soit positif^ c.-;\-d. que par formation d'une petite quantité de 

 liquide aux dépens d'une grande quantité de vapeur le volume diminue; 

 nous obtenons alors que^ pour des valeurs positives de dP, s doit aussi 

 prendre des valeurs positives. Dans ce cas rt — est notamment posi- 

 tif, non seulement sur la portion ôur/ de la courbe de condensation, 

 mais encore en tous les points de la portion a fedca. 



On voit ainsi que, par élévation de pression, non seulement les points 

 de la partie stable de la courbe de condensatio]i_, mais même ceux de 

 la partie instable s'éloignent de la courbe de vaporisation. Imaginons 

 sur la fîg. 37 une nouvelle courbe de condensation, relative à la pres- 

 sion F -\-dF; elle devra couper la première en quelques points. Cela est 

 en désaccord avec F équation (72). En un des points d'intersection on 

 aura notamment dx = 0 et dj/ = 0, et comme nous avons admis que 

 F^,., u'est pas nul, il est im])ossible de satisfaire à Téquation (72) par 

 les conditions dx- — 0 et. d// = 0. Il en serait évidemment autrement 

 si, pendant un déplacement le long de la courbe de condensation, Fq.^ 

 changeait de signe, de sorte que Fq.-^ deviemlrait nul en un certain 

 point, qui pourrait alors être un point d'intersection. Mais, comme 

 cela est contraire à nos hypothèses, nous devons chercher rex^^lication 

 ailleurs. 



On aura tout d'abord un point d'intersection tout ])rès de a sur ag. 

 Ce point est conjugué d'un autre ai, situé sur ai^i tout près de ai. Or, 

 si Ton considère ce point ai comme un point de la courbe de C(jnden- 

 sation pour la pression F-j~dP, il sera aussi conjugué d'un point de la 

 courbe de vaporisation F-\- dF, point qui sera situé dans le voisinage de 



(évidemment sur la courbe de vaporisation j)Our la pression P -|- dF). 

 On voit ainsi que les deux solutions qui peuvent être en équilibre avec 

 la vapeur du point d'intersection sont à une distance notable Tune de 

 Tautre, de sorte que dx^ et d;/-^ ne sont pas infiniment petits. En dé- 

 duisant de (63) Féquation (72) nous avons pourtant éliminé dxi et dy-^ 

 d'équations dont la déduction rej)osait sur Thypothèse que les deux 

 phases liquides ne différaient qu'infiniment peu en composition. L'équa- 

 tion (72) n'est donc pas applicable à ce cas. 



Des considérations analogues s'appliquent au point d'intersection 

 situé sur ab, dans le voisinage de a. 



On doit encore trouver deux points d'intersection tout près des 

 points c et f, sur les portions ca et fa. Dans ces cas aussi l'équation 

 (72) n'est pas applicable, comme le prouve le raisonnement suivant. 



