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F A. H. SCHllEINEMAKEllS. 



La ûg. 42 représente un autre cas; là la pression atteint un minimum 

 en et un maximum en [3. 



Dans le système de trois phases Lj -p- L., -j- F à température con- 

 stante, on peut en général distinguer trois cas: 



1. Entre les deux pressions critiques il existe un maximum de 

 pression. 



2. Entre les deux pressions critiques il existe un minimum de 

 pression. 



3. Entre les deux pressions critiques il n^existe ni maximum ni mini- 

 mum de pression. 



C'est le dernier cas qui est représenté par la fig. 42^ le premier par 

 la fig. 4-3; je vais donner dans la suite un exemple du deuxième. 



La considération de la fig. 43 nous apprend aussi les conditions pour 

 l'existence du système de deux phases Li -f - L.-,. A chaque température et 

 sous chaque pression on peut imaginer toute une série de ces systèmes^ 

 mais il se peut que tous ces équilibres, ou du moins une partie, soient 

 imparfaitement stables. Il résulte de la fig. 43 qu'à des pressions supé- 

 rieures à 180 mm. tous les équilibres Li -f- L., sont stables^ qu'à des 

 pressions comprises entre 180 et 150 mm. ils sont partiellement stables_, 

 et qu'à des pressions inférieures à 150 mm. aucun de ces équilibres 

 n'est stable. 



Quant au système de trois phases Zi L-i V il n'existe qu'entre 

 150 et 180 mm. Sous des pressions inférieures à 160 mm.^ il ne cor- 

 respond à chaque ])ression qu'un seul état d'équilibre^ mais au-dessus 

 de 160 mm. il y a deux états d^équilibre pour chaque pression. 



Parmi tous les états d'équilibre du système de trois phases Li 

 4- V, ceux en oc et ,5 présentent quelque chose de particulier: en ces 

 points les deux couches liquides deviennent identiques; l'équilibre -f- 

 d-^ d aussi présente une particularité que n'offrent pas les autres^ 

 notamment que la couche d^ a une composition telle qu'elle peut être 

 obtenue par mélange de la couche d.^ et de la vapeur d. Eigurons-nous 

 ces trois phases enfermées dans un espace fermé par un piston. Si nous 

 abaissons le piston il doit se produire une réaction par laquelle le volume 

 diminue. Cette réaction consistera évidemment en une disp)arition de 

 vapeur^ donc c/ -j- d.^ -> di. On voit ainsi que la couche d-^ se forme 

 aux dépens de la vapeur et de la couche d.-,. Aussi longtemps que les 

 trois phases restent en présence^ la pression demeure invariable. Du 

 moment qu'une des phases disparaît, la stabilité exige que la pression 



