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F. A. H. SCHREINEMAKERS. 



arrive quaiul nous modifions la pression. Abaissons-là d'abord jusqu'à 170 

 mm. Ainsi que je Tai déduit précédemment, la courbe de vaporisation 

 s'éloigne de la courbe de condensation; de plus^ les deux branches de la 

 courbe de vaporisation de la fig. 40 s'écartent l'une de Fautre^ et pren- 

 nent la position indiquée par 170 sur la fig. '1-5. La courbe binodale 

 correspondant à cette pression, de forme analogue à ^.aifoa.,, ne donne 

 plus que des liquides peu stables^ puisqu'elle est située ou bien dans le 

 champ vapeur, ou bien dans le cliamp hétérogène dans lequel il y a 

 séparation en liquide et vapeur. 



Elevons maintenant la pression jusqu'au dessus de 180 mm ; les deux 

 branches de la courbe de vaporisation se rapprochent des deux bran- 

 ches de la courbe de condensation (fig. 4-0), et prennent les positions 

 190 de la fig. 45. Pour ce qui regarde les portions stables, la courbe 

 de vaporisation se compose alors de quatre branches, qui aboutissent 

 chacune en un point de la courbe izai[3a.,. Les points conjugués ont été 

 réunis par une génératrice. Sous la pression de 190 mm., il y a donc 

 deux équilibres Li -\- L., V. Si nous élevons davantage la pression, 

 nous obtenons la courbe de vaporisation 200, dont une des branches est 

 tangente en à la courbe a.a^(oa.^ tandis que Tautre la coupe en deux 

 points voisins de /3. Une augmentation prolongée de la pression fait 

 que la courbe de vaporisation se compose de deux branches dont Fune 

 est toute entière en dehors de la courbe ûiai[3a.-,, tandis que F autre la 

 touche en /3. On voit que dans ce cas les équilibres -f- L.^ + V ne 

 sont ])ossibles qu'au-dessus de 180 mm. et au-dessous de 210 mm. Les 

 deux pressions critiques sont ici 200 {^.) et 210 mm. {(3), de sorte que 

 la ])ression 180 mm. est un minimum. 



Si nous comparons entr'eux les équilibres Tyi-\- L^-}~F des figg. 42, 

 43, 44 et 45, nous observons ce qui suit. Dans le cas de la fig. 42, il 

 n'existe ni maximum ni minimum de pression entre les deux pressions 

 critiques ou de plissement; les figg. 4<3 et 44 présentent un maximum, 

 et la fig. 45 un minimum de pression. 



Dans ce qui précède je n'ai considéré que quelques-uns des nombreux 

 cas possibles; j'ai toujours admis d'ailleurs que ni la courbe binodale, 

 ni aucune des autres courbes n'aboutissaient à un ou plusieurs côtés du 

 triangle. Je laisse au lecteur le soin de trouver lui-même quelles modi- 

 fications nos considérations et nos figures subiraient dans ces autres cas. 



