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Y. A. H. SCHREINEMAKEllS. 



verait cette nouvelle portion si le résidu^ en pénétrant dans le champ 

 hétérogène^ ne se séparait pas en deux couches mais restait homogène. 

 Mais des états ainsi obtenus les uns seraient peu stables et les autres 

 instables; voilà pourquoi je donne à cette portion des courbes de dis- 

 tillation le nom de théorique. 



Pour déterminer l'allure des courbes de distillation dans le champ 

 hétérogène, nous devons aussi connaître celle des courbes de vaporisation 



/ ^ :^ ^1 5 G 



1 2. S il -T (P 



Fig. 53. 



dans le même champ. Or^ nous avons vu au chapitre III A que cette 

 allure est p. ex. celle de la courbe \, lîg. 53. Admettons de plus que 

 l'allure des courbes de condensation, non représentées sur la fig. 53, 

 soit celle de la fig. 37 ; sur la hg. 53 cette courbe serait donc située à 

 droite. 



En élevant quelque peu la pression on obtient une nouvelle courbe 

 de vaporisation, représentée par 2, et à des pressions plus hautes encore 

 on a successivement les courbes 3, 4, 5, 6 etc. 



vSoit ÂB la partie expérimentale d'une courbe de distillation qui pénètre 

 en /y dans le champ hétérogène ; par B passe donc une des courbes de 

 liquides du système de trois phases L-^-]- L.-y-j- V. Puisque les vaj)eurs 

 qui peuvent être en équilibre avec les liquides de la courbe ÂB sont 

 situées à la droite de celle-ci, le rt^sidu se déplace de A vers B et la 

 tension de vapeur diminue dans cette direction. En continuant la dis- 

 tillation, le résidu pénètre dans le champ hétérogène, mais nous suppo- 

 sons maintenant qu'il ne se produise pas de séparation en deux couches. 

 Le résidu passe alors de la courbe 6 sur la courbe 5 en même temps 

 que la pression diminue. Par une distillation plus avancée le résidu se 

 déplace vers C en rencontrant successivement les courbes 4, 3 et 2, de 

 sorte que la pression va encore toujours en diminuant. Nous voyons 

 ainsi que la pression s'abaisse continuellement, pendant que le résidu se 



