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F. A. H. SCHREINEMAKEHS. 



que les deux plans Â\A'çiÂ^ et Â'\Â\Â'. ne diffèrent que d^une quan- 

 tité infiniment petite du second ordre; nous sommes donc en droit de 

 considérer comme plan tritangent correspondant à la pression F + dF 

 le plan A'\A'\A"^ au lieu de A'iA'.^A'^^. 



Nous pouvons donc dire que par augmentation de j^ression les trois 

 points de contact du plan tritangent s'élèvent de quantités V^dF, V./IF 

 et V^/IF. Soit a la projection d'un point A du manteau vapeur relatif 

 à la pression F , et du point A' correspondant à F-\-dF; le point A 

 s'élève par augmentation de pression d'une quantité VdF, de sorte que 

 AA' = VdF. Elevons en a une perpendiculaire; cette droite coupe le 

 plan Al A.j Ao correspondant à la pression F en un point et le plan 

 A"iA".^A".. relatif à F -\- dF en F!'. Il est maintenant possible de 

 déduire la longueur du fragment RR" des déplacements Ai Ai", A^A".^, 

 A^^A/. On trouve notamment: 



JIE" = oii . Al Al" -f ce.-, . yUA.," + ûi. . A/, 



ou bien^ remplaçant AiAi" etc. par leurs valeurs: 



RE" = Vi + oc,_ r, + oc. V,) dF, 



où Ton a que -\- x.^-j- où. == 1 ; les valeurs de x^, a,., et ,^3 dépendent 

 d'ailleurs de la position du point a par rapport aux points ai, a., et a.. 

 On a donc: 



AA" — RR"=[V—o'.iVi — cc,V.,— ot^V^)dF. 



Si Ton se demande dans quelles proportions les trois couches Li, 

 L.^ et Z/o doivent être mises en présence jjour qu'elles fournissent ensem- 

 ble la vapeur V, on trouve qu'il se produit une réaction du genre: 



ûCiLi + oc.,L, -f oc.L. r, 



où un ou deux des coefficients oli, a,.-, et oc. peuvent être négatifs. Cette 

 réaction est accompagnée d'une augmentation de volume, savoir V — 

 ûi^ Vi — ot., — oc. f o. Dans Texpression pour ylA" — RR" le coefficient 

 de dF est donc positif; nommant ce coefficient A F on a: 



AÂ'—RR"= /:^V.dF. 



Pour des valeurs ])ositives de dF, donc ])Our une augmentation de près- 



