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H. A. LORENTZ. 



j^ropagation de la lumière dans un gaz absorbant soumis à des forces 

 magnétiques. 



§ 2. Dans les équations de M. Voigt on trouve les grandeurs 

 suivantes: 



1°. Les composantes u, v, w d'un vecteur (le vecteur de Neumann) 

 qui intervient dans tout milieu (corps pondérable ou éther libre) où il 

 y a un mouvement lumineux. 



3"^. Les composantes j^, Ç d'un vecteur (le vecteur de Fresnel) 

 relié au précédent par les relations 



^^Ti/^Vz' '"^Vz~'Vjc' 



3^. Un certain nombre d'autres vecteurs Pj, P,^, Po. . . qui se 

 rapportent aux dérangements de Tt'^tat d'équilibre dans les molécules 

 pondérables^ et dont chacun corresjîond à un des modes de vibration 

 simples d'une molécule. Les' composantes du vecteur Pu sont repré- 

 sentées par U/, , V],, If'/iy et les coefficients constants qui se rapportent 

 à ce vecteur seront également munis de Findice //. 



4°. Un vecteur dont les composantes -s, H, z sont déterminées par 



:^=Y^^ + Ts,,Un, H==Y^^^ + i:snrn, Z= v^Ç + 2.,, /F, . (2) 



Les grandeurs s y représentent des constantes, et v est la vitesse de 

 la lumière dans ]' éther 



Entre les vecteurs (î", H, z) et {h, v, w) on a les relations 



^ ^ ~" ^ ' ^2 = — ^ ^2 ^ ~ ^ • 



Les grandeurs en question sont enfin reliées entr' elles par une série 

 d'équations — trois pour chaque vecteur P/^ — que l'on doit con- 

 sidérer comme les équations du mouvement de la matière pondérable. 

 Elles ont la forme 



^) Afin d'éviter des confusions dans les formules, je m'écarterai parfois de 

 la notation de M, Yoigt et de celle que j'ai moi-même employée précédemment. 



