LA THEORIE ELEMENTAIRE DU PHENOMENE DE ZEEMAN^ ETC. 301 



+ dn U„ +/, ~^ + 9i> [J^ -Yf, ^^J) + ^ = 0. etc. ') (4) 



Les coefficients d, f et g sont des constantes. Les termes avec le 

 premier coefficient se rapportent aux forces élastiques qui existent clans les 

 particules pondérables, les termes avec /'à une résistance conduisant à 

 une absorj)tion_, et les termes en g aux forces exercées par le champ 

 magnétique. Ce champ est supposé homogène; les composantes de la 

 force magnétique y sont A, B, C. 



Dans le cas le plus simple il n'y a qu'un seul vecteur F. Nous pou- 

 vons alors omettre les signes S dans les formules (2) et les indices It dans 

 toutes les équations; de plus^ nous n'aurons que trois équations de la 

 forme (4). 



§ 3. En partant des principes de la théorie électromagnétique de 

 la lumière^ j'ai établi ^) les équations du mouvement de la manière 

 suivante. 



L'unité de volume contient N molécules identiques; dans chacune 

 d'elles il y a un électron mobile avec une chargea? et une masse effectives. 

 Si X, y^ z sont les composantes de l't^cart d'un tel électron de sa posi- 

 tion d'équilibre, e^, e\, ev. seront les composantes du moment électrique 

 de la molécule. 



J'ai représenté par M^-, M,y, les composantes du moment électri- 

 que par unité de volume, de sorte que 



M.^ Ne^, M,/ = Nej, M, = Nei, 



oii les traits indiquent des moyennes relatives à un grand nombre de 

 particules. 



Je me suis en outre figuré que les électrons vibrants produisent 

 dans l'étlier un état de mouvement, avec certains déplacements diélec- 

 triques et certaines forces magnétiques. Cet état se superj)ose à celui 

 qui peut exister indépendamment des électrons, et ])our lequel le dépla- 



^) Dans la suite, le signe „etc." indiquera qu'à l'équation qui le précède il 

 faut joindre deux autres équations de la même forme qui se rapportent aux axes 

 des y et des z. 



^) LoRENTz, La théorie électromagnétique de Maxwell et son application 

 aux corps mouvants, Leiden. Brill 1892. Voir aussi ces Archives^ (1), T. 25. 



20* 



