LA TflÉORIE ELEMENTAIRE DU PHENOMENE DE ZEEMAN, ETC. 303 



qui (3X})rime riiffaiblisseraeiit des vibrations par le rayonnement, peut 

 être négligé. Si Ton prend maintenant les moyennes de tous les termes^ 

 qu'on les divise par e, et si Ton observe c[ue 9B' peut être posé propor- 

 tionnel à M^.^ on obtient 



V , ■ 



V- I 



où q est une constante. 



Si rélectron éprouve une résistance proportionnelle à la vitesse, on 

 doit introduire dans le second membre de Féquation (6) un terme 



dx 



et s'il existe un champ magnétique avec la force magnétique (//_, C), 

 il vient en outre un terme 



- \ 



U dfj 



Par là les équations (7) deviennent 



v^ , % '^m, , c m,, 1 rJ^hi 7,^M 



etc. 



§ 4. On peut donner aux formules précédentes une forme qui s'accorde 

 mieux avec celle des équations ordinaires du champ électromagnétique, 

 et qui facilite en même temps la comparaison avec les formates de 

 M. YoiGT. On y arrive en remarquant que les vibrations électriques que 

 nous venons de considérer sont accompagnées d'une force magnétique 

 que l'on peut diviser en deux parties, dont l'une provient des vibra- 

 tions dans les molécules pondérables^ tandis que l'autre accompagne 

 le déplacement diélectrique {f^^ , (J^^ , 



