LA THÉORIE ELEMENTAIRE DU PHENOMENE DE ZEEMAN, ETC. 309 





1 d-f 



i o-'A 











1 



1 ^'^Y 











k + Z = 



= 0 . 



(16) 



Or, dans le cas où est indépendant de .v et //, nos équations (1/) 

 donnent : 



En ayant égard à ce que (S aussi dépend uniquement de z et on 

 tire de (30: 



~" ^ dz ' ^" 



De ces équations il résulte que 



5:). = o. 1 



Appelant /, g, h les composantes du déplacement diélectrique dans 

 Fétlier, nous avons 



de plus, si nous représentons le moment électrique par unité de volume 

 non par (M^., M^^ M^);, mais par {X, Y, Z) , 



Substituant dans (17) nous trouvons précisément les équations (16), 

 que nous venons d'emprunter à M. Poincaré. 



Dans le cas oii il n'y a pas de résistance, nos équations (4/) peuvent 

 s'écrire, dans les nouvelles notations, 



