^310 



H. A. LÔRENTZ. 



Divisant -pM 4 tt y^, et posant 



1 



nous retrouvons exactement les équations (15) de M. Poincare. Ses 

 équations du mouvement sont donc identiques avec les miennes. 



§ 8. Suivons à présent M. Yoigt dans ses considérations^ et bornons- 

 nous au cas d'un seul vecteur P. 



M. VoiGT se figure en premier lieu qu^m faisceau lumineux se pro- 

 page suivant les lignes de force, qu'il suppose parallèles à Taxe des z. 

 Il représente 



par R r intensité du champ, 



par 3" la durée d'une vibration divisée par 2 tt (pour abréger je don- 

 nerai à cette grandeur le nom de période), 

 par ce la vitesse de propagation 



et par % le coefficient d'absorption, en ce sens que Tamplitude varie 

 dans le rapport de 1 à e--^''^- sur une distance d'une longueur d'onde. 

 Il pose en outre: 



.2/,/=,/v2, >w=-%i j-y-^y, (18) 



et trouve, pour déterminer les valeurs de œ et z relatives aux faisceaux 

 à polarisation circulaire droite et gauche, les formules (2-1) et (25), 



■Al, 



Ne,? 0/2 



= A, , 



_ 1 

 ~ /^ k 



^) La grandeur est la période propre des particules; ^' est un temps qui 

 dépend de la résistance. 



