LA. THEORIE ELEMENTAIRE DU PHÉNOMÈNE DE ZEEMAN^ ETC. 311 



OÙ le signe supérieur se ra])porte au faisceau à polarisation circulaire 

 droite et le signe inférieur au faisceau gauche. Pour simplifier ces for- 

 mules^ je pose 



elles deviennent alors 



, (1+^^^)^ .S2-hy2S-2" 



Même pour le maximum d'absorption on peut admettre que y, est 

 beaucoup plus petit que l'unité. Les premiers membres des équations 

 peuvent donc s'écrire 



co" et 2 cc'^ z , 



et par division on trouve 



. (19) 



Il s'agit maintenant de savoir pour quelle valeur de o cette expression 

 devient un maximum. Il est évident que cette valeur est peu différente 

 de et, si les bandes d'absorption sont très étroites, on ])eut remplacer 

 3" par S'y dans le numérateur de (19). Il faut donc que le dénominateur 

 devienne aussi petit que possible. Nous le mettrons sous la forme 



A moins que les deux derniers termes ne deviennent presque égaux 

 dans le voisinage immédiat de S* = ^q, nous pouvons prendre pour 

 leur différence la valeur correspondant ;\ S- = S",,; par conséquent, le 

 minimum s'observe pour 



s = iî^a2^ (21) 



et l'absorption maxima est déterminée par 



3" '^S'o'' ^7*^0 * 

 Pour faire en sorte que cette expression soit très petite, j'admettrai 



