LA THÉORIE ÉLÉMENTAIRE DU PHENOMENE DE ZEEMAN_, ETC. 313 



la largeur de la bande, ou trouve aisémeut que Fou doit avoir kR'^ fzb' . 

 Il s'ensuit 



et comme ^^S'o" est beaucoup plus petit que ^'^q, nous aurons réelle- 

 ment l'inégalité que nous avons admise entre k7î^^) et h ^"S'q-. 



§ 9. Lorsque la propagation de la lumière s'effectue perpendiculaire- 

 ment aux lignes de force, et que les vecteurs /-* sont perpendiculaires à 

 ces lignes, ce qui, dans le langage de la théorie électromagnétique de 

 la lumière, veut dire que les vibrations électriques sont perpendiculaires 

 aux lignes de force, M. Yoigt détermine la vitesse de propagation co 

 et l'absorption y. au moyen de ses formules (50) et (51), que j'écris, en 

 négligeant x2, 



et 



en posant 

 et 



En se rappelant les hypothèses faites ^^i'ecédemment au sujet de la 

 grandeur des divers termes, on déduit facilement de ces formules l'exis- 

 tence de de?iâ^ bandes d'absorption, répondant aux équations 



S,={} et S., = 0. 



Ce sont là précisément les composantes extérieures du trij)let, ainsi 

 qu'on les trouve dans la théorie élémentaire du phénomène de Zeeman. 



Dans les hypothèses que nous venons de faire, les deux bandes d'ab- 

 sorption ont chacune une largeur égale à celle de la bande d'absorption, 

 telle qu'elle existe en dehors du champ magnétique et beaucoup plus 

 ])etite que leur distance mutuelle. 



11 est clair que ce phénomène ne pourrait pas exister si, comme le 

 conclut M. PoiNCAiiÉ, hi modification dans la propagation de la lumière 



