LA THÉORIE ELEMENTAIRE DU PHENOMENE DE ZEEMAN^ ETC. 315 



OU bien, si Ton introduit les grandeurs etc., 



(^2+ i^y--3-o2) U—ikR^r= 0 (24) 



(^^ + ^3-^ — ^0^)^+ ikR^U rT^47^^-T-^?'^'v'^ = 0. (25) 



Ces équations correspondent aux deux dernières des formules (6) de 

 M. PoiNCARÉ, et nous nous conformerions à son raisonnement en disant 

 qu^en vertu de (24) U doit être une petite grandeur de Tordre lî, de 

 sorte que le second terme de (25) devrait être de Tordre Or, dès 

 qu'on omet ce terme ^ toute influence du champ magnétique disparaît de 

 la dernière équation. 



Dans ce raisonnement on a oublié que dans (24) le coefficient de U 

 peut devenir du même ordre c[ue celui de V. Nous avons vu en effet 

 que la situation des bandes d'absorption est déterminée par une des 

 équations 



S,=Ç) ou S, = 0, 



donc par 



Nous avons d'ailleurs déjà dû admettre que kB^ est beaucoup plus 

 grand que bb' . Le coefficient de U dans T équation (24) est donc 

 approximativement + kB,^, de sorte que 



U=+iV. (26) 



Quant à la deuxième équation_, on peut y négliger le dernier terme 

 pour les valeurs de 3- qui correspondent à une absorption maxima Car, 

 si on néglige y?-, ce terme devient 



. ^^"^^{-^'l'^^^^^V. (27) 



(w2 — v2) + 2v3^% ^ V I 



De (22) et (23) il résulte qu'au milieu d'une des bandes d'absorption 

 ^1 — géra beaucoup plus petit que 2v^%. Dans le numérateur^ y. 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. TOME VII. 21 



