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H. A. LORENTZ. 



condition à laquelle satisfont des vibrations électriques de très petite 

 longueur d'onde. On est ainsi amené à chercher quelles forces agi- 

 raient sur des électrons si de pareilles vibrations se ])ropageaient dans 

 toutes les directions à travers Téther. 



L^idée n'est pas nouvelle. On se rappelle comment Le Sage a 

 attribué Fattraction universelle à d'innombrables petites particules qui 

 traverseraient Tespace avec grande vitesse, et qui tendraient à rappro- 

 cher les corps par leurs chocs contre les particules plus grossières de 

 la matière ordinaire. Abstraction faite des objections que Ton pourrait 

 faire contre une telle théorie, il est clair qu'elle ne cadre guère dans nos 

 conceptions actuelles. Mais une fois qu'on eût démontré que des ondes 

 électriques, des rayons lumineux p. ex., peuvent exercer une pression 

 sur les corps qui en sont frappés, tout aussi bien que des projectiles, 

 on put remplacer les corpuscules de Le Sage par des mouvements 

 vibratoires; et depuis la découverte des rayons de Rontgen l'idée a été 

 exprimée plus d'une fois que l'on pourrait peut-être arriver ainsi à une 

 théorie physique de la gravitation. Ne j)ourrait-il pas exister dans Tétlier 

 des vibrations d'une force de pénétration beaucoup plus grande encore 

 que celle des rayons de Eontgex, et par là capables de produire une 

 force qui, à notre connaissance, est absolument indépendante de toute 

 matière pondérable placée sur la ligne droite qui joint deux particules 

 matérielles ? 



Avant de passer à d'autres considérations (§ 5), je mettrai en lumière 

 ce qu'on peut déduire de Thypothèse de pareilles vibrations, et pour- 

 quoi elle ne conduit pas au but que nous nous proposons. 



§ 2. Supposons qu'au point P [x, y, z) de l'éther se trouve un élec- 

 tron à charge ayant une certaine masse, et qui, après écartement 

 de cette position P, est soumis ou non à une force élastique, ])ropor- 

 tionnelle au déplacement, qui tend à Ty ramener. S'il y a dans l'éther 

 un „champ vibratoire'' dans lequel le déplacement diélectrique est b 

 et la force magnétique J^, l'électron sera soumis à une force 



( V étant la vitesse de la lumière), variable en direction comme b et 

 dont les composantes seront 



X = 47rr2^bx, Y= 47rF'=^6>by, 1= Ve'H^. (1) 



