CONSIDÉRATIONS SUR LA PESANTEUR. 



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P, nous pouvons prendre pour b et les valeurs qu'auraient ces vec- 

 teurs si la particule existait seule; ces valeurs peuvent d'ailleurs être 

 scindées en deux parties: les valeurs bj et Jp, qu'auraient ces grandeurs 

 en Tabsence de et les valeurs b^ et J^^ produites par U même. 



Prenons Q comme origine, QP comme axe des et prenons d'abord 

 pour x, y, z les termes de (2) avec le coefficient a. 



La force agissant sur P dans la direction de Taxe des x est alors 

 donnée par 



4 a (^bx ^ + by ^ + ^-^) + a (by /p,- b, /Py) . (5) 



Puisque nous nous bornons à des valeurs moyennes pour mie période 

 complète, nous pouvons remplacer le dernier terme par 



— ^^^ (byXPz— bz 



et, si Ton remplace ici J^y et *Ç)z par 

 (5) devient 



2 7rr2é;2«^\ ((J) 



oii b exprime maintenant la grandeur du déplacement diélectrique. 



Si Ton prend pour b la valeur bj, cette expressio]i est évidemment 

 égale à 0. 



Quant à b^, nous remarquerons que le déplacement diélectrique 

 produit par Q sur la ligne est j)ériodi(|ue en chacune point. En des 



points éloignés l'amplitude est -, oii c est indépendant de r. La moyenne 



1 



des valeurs de b^, pour une ])ériode complète, est alors exprès- 



sion qui, dilférentiée par rapport à x ou par rapport à y, donne r"' au 

 dénominateur. 



Les termes dans (6) qui dépendent de la partie 



2 (bix b2x + bly b2y + b|, boz) 



