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H. A. LORENTZ. 



de b^, c. à d. de la combinaison de bj et b.,, peuvent également être 

 négligés. En effet, si nous ne voulons pas que dans ces termes entrent des 



facteurs comme 2 77 - ou 67/y/^9r/^ -, il faut qu'entre b, et b., il 



n'y ait pas de différence de phase, ou bien que, si elle existe, elle soit 

 indépendante de r. Or cela n'est possible que si Ton combine un sys- 

 tème d'ondes se propageant suivant avec les vibrations émises vers 

 F par r électron Q, en vertu du mouvement que ce dernier reçoit de ce 

 même système d'ondes. Les deux vecteurs bj et b^ ont alors la même 

 direction, perpendiculaire à l'axe des x-, si nous prenons cette direction 

 comme axe des y, ces vecteurs prennent la forme 



biy 



et 



b2y 



La valeur moyenne de b|y boy pour une période entière est 



\ ([C 



et cette expression, différentiée par rapport à x, donne une valeur inver- 

 sement proportionnelle à r~. Nous devrions donc conserver cette valeur, 

 mais nous remarquerons qu'elle n'est obtenue que pour une très petite 

 partie de tous les systèmes d^ondes qui se propagent dans Féther; c'est 

 en vertu de la faible énergie de cette partie que le résultat peut être 

 négligé. 



§ 4. Nous n'avons donc à nous occuper que des termes de (2) qui 

 contiennent le coefficient h. Nous obtenons ainsi les forces: 



et • ■ 



— éV;(byXp,— bz^y). (8) 



Nous savons déjà que si n'existait pas, la résultante de ces forces 



([ cas n 



