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H. A. LORENTZ. 



Supposons que b et ^ s'y rapportent à tout Tétat de mouvement, 

 existant en présence de U; nous pouvons alors mettre à leur place: 



à conditioTi que représente le courant d'énergie qui existe en ce cas. 



D'après les suppositions que nous avons faites, le courant d'énergie 

 est évidemment symétrique autour de Q; par conséquent, si 7^ est la 

 quantité d'énergie qui sort d'une sphère décrite autour du centre Q 

 avec un rayon r, on aura 



et le point agira sur P avec une force 



— 4 ^ y i ri 



dans la direction de l'axe des c'est à dire dans le prolongement de (dF. 



Puisque dans l'espace autour de U l'état est stationnaire, il faut que 

 la même quantité d'énergie traverse toute sphère décrite autour de 

 cet électron comme centre. Il faut donc que E soit indépendant de r, 

 c. à d. que la force que nous venons de trouver soit inversement pro- 

 portionnelle à r^. 



Si rélectron Q vibrait sans rencontrer de résistance, le flux total 

 d'énergie traversant une des sphères que nous venons de décrire serait 

 nul, et l'on aurait aussi K = {). Mais si, outre la résistance provenant 

 du rayonnement, il y a encore une autre résistance qui s'oppose au mou- 

 vement, les vibrations de la particule seront accompagnées de la dissi- 

 pation d'une certaine quantité d'énergie électromagnétique, et une quan- 

 tité égale devra être introduite à travers la surface de la sphère. E est 

 alors négatif et, comme h est positif, on conclut à une attraction. Cette 

 attraction serait indépendante du signe des charges de P et de Q. 



Cependant le fait, que cette attraction n'existerait que pour autant 

 qu'il se perde continuellement de l'énergie électromagnétique, suflit pour 

 la faire rejeter comme explication de la pesanteur. Il y a du reste 

 d'autres difficultés encore. Je me contenterai de faire remarquer que, 

 si nous devions voir la cause de la gravitation dans des vibrations qui 

 se propagent avec la vitesse de la lumière, cette force devrait être mo- 



