CONSIDERATIONS SUIl LA PESANTEUR. 



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et la particule négative à une force 



Puisque, cVaprès ces formules^ deux particules chargées^ Tune posi- 

 tive et Tautre nt%ative^ sont soumises à des forces égales et de même 

 sens, il n i/ a pas de cham,p électrique. Cependant, il J a une force 

 résultante : 



qui agit sur le système des deux particules. 



Nous admettrons que /3 est un peu plus grand que ^, de sorte que 



2 ^1 — — ^ prend une certaine valeur négative — s. Notre résultat peut 



alors être énoncé comme suit: 



Pour trouver la force résultante qui s'exerce entre deux particules 

 matérielles pondérables, on doit se figurer pour un moment que toutes 

 les charges négatives aient été enlevées. Les charges positives restantes 

 exercent alors certaines forces les unes sur les autres. Si Ton change 

 ces forces de sens et qu'on les multiplie par le facteur s, on obtient la 

 gravitation. 



Il va de soi que la théorie précédente a été établie de telle sorte que 

 pour des masses en repos on retrouve la loi de Newton. Du reste, elle 

 peut être affranchie de Thypothèse que toute matière pondérable consiste 

 en des électrons positifs et négatifs. Il suffit d'admettre que le change- 

 ment d'état qui produit la pesanteur se propage à travers l'éther, d^une 

 manière analogue à la propagation qui a lieu dans un champ électro- 

 magnétique. Au lieu de concevoir deux systèmes de vecteurs (b, JÇ)) et 

 (b', S^'') qui sont tous deux en jeu aussi bien dans les actions électro- 

 magnétiques que dans le phénomène de la pesanteur, on peut introduire 

 un seul système pour les premières actions et un deuxième pour la 

 pesanteur. On peut supposer que dans le champ de la pesanteur il y ait 

 deux vecteurs b et déterminés par les équations (I), ç étant la den- 

 sité de la matière pondérable, et que la force par unité de masse soit 

 donnée par 



-^î4^r-b + [t)..Ç)](, 



Vi étant un certain coefficient positif. 



