CONSIDÉRATIONS SUR LA PESANTEUR. 



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Or, y = 1,6 X 10-'' et si Ton pose ^ 5,3 X 10-^ on trouve 



Ae = 117 X lO-'i^ A0 = 51 X 10"^^ 

 = — 137 X 10-'*\ Aœ==U2X 10-'^ A%' = — 355 X 10 



Pour trouver les variations au bout cVun siècle on doit multiplier ces 

 nombres par 415 et pour exprimer de plus en secondes les variations 

 de ô, oô et yJ on doit encore multiplier, par 2,06 X 10^. On arrive 

 ainsi pour Cp, ù, co et yJ à une variation de quelques secondes seulement, 

 et à un accroissement de 0,000005 pour e. 



Nous pouvons conclure de là que la modification que nous venons 

 d^apporter à la loi de Newton ne suffit ])as pour rendre compte du mou- 

 vement du périhélie de Mercure, ce qui réussit jusqu'à un certain poiut 

 au moyen de la loi de Weber; cependant, si nous n'exigeons pas que 

 ce mouvement doive être expliqué par une modification de la loi de 

 Newton, les formules que nous venons d'établir sont parfaitement 

 admissibles. De nouvelles recherches devront nous apprendre si les 

 termes que nous avons ajoutés à Texpression ordinaire pour la gravita- 

 tion peuvent avoir une influence notable chez d'autres corps célestes; 

 mais cela n'est guère probable. 



Du reste, je suis loin de vouloir attacher grande importance à la 

 forme particulière que je viens de donner à ces termes. Ce que j'ai 

 voulu faire voir, c'est que la pesanteur peut être attribuée à des actions 

 qui ]ie se propagent pas avec une vitesse plus grande que celle de la 

 lumière. On sait que Laplace s'est déjà occupé de cette question de 

 la vitesse de propagation de Tattraction universelle, et qu'après lui plu- 

 sieurs astronomes ont également examiné ce qui doit arriver quand 

 l'influence émanant d'un corps céleste^ met un certain temps à atteindre 

 un deuxième corps B. Supposons que J se déplace avec la vitesse j*;, 

 et représentons par V la. vitesse de propagation. Il est facile de déter- 

 miner la position J^, dans laquelle A se trouvait aa moment où il émettait 

 quelque chose qui, se propageant avec la vitesse V\ atteint B au 

 temps position qui doit être distinguée de celle que le corps A occupe 

 à cet instant Si l'on suppose maintenant que Faction de A est la même 



que si ce corps était resté en /i,, on arrive à une influence de Tordre ^ 



sur les mouvements astronomiques; ensuite, si l'on attribue à T la va- 

 leur de la vitesse de propagation de la lumière, on trouve que cette 



