SYSTEMES TERNAIRES. 



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plication que deux points d^inflexion. Tel ne sera pas le cas, en général, 

 ])our les nappes de la surface où Ton peut s'attendre à des complica- 

 tions beaucoup plus grandes; on le reconnaît déjà à Tallure de Ç pour 

 une substance simple, représentée fig. 1, |). 4, de ma Continuité, 2*^ partie, 

 et que je reproduis ici. Entre deux valeurs déterminées de p, snvoir les 

 pressions maxima 

 et minima de Fiso- l 

 tlierme, Ç a trois h 

 valeurs et le passage 

 de la najjpe vapeur 

 à la nappe liquide 

 s'efFectue par l'in- 

 termédiaire d'une 

 courbe présentant 

 deux points de 

 rebroussement. 



D'ailleurs, déjà 

 cette circonstance 

 que la surface Ç, 

 considérée comme 

 fonction de x et ij, 

 peut dans certains 

 cas se composer de trois nappes et n'en forme qu^ine seule dans d'autres, 

 et cette autre que dans le voisinage des phénomènes critiques, p et T 

 restant constants, Ç est trivalent au-dessus de certaines valeurs de ,/* et //, 

 et monovalent au-dessus des autres, prouvent que les portions métasta- 

 bile et labile de la surface Ç offrent une configuration plus compliquée 

 que celles auxquelles nous pouvons donner le nom de jdl. 



Commençons par déterminer en fonction de la température restant 



constante, la valeur de Ç pour une quantité moléculaire d'une substance 



pure. Cette valeur serait déterminée par l'équation différentielle: (1^ = 



vdp, si V était connu en fonction de/*. Pour l'état gazeux très dilué on 



MRT . 



d ou il suit que 



Fie.. 1, 



peut poser v 



En vertu de 



p 



Ç= f[T) + MRTlogp. 

 j odp = pv — jp dv 



