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.T. D. VAN DER WAALS. 



pure en a;. On en déduit en effet = MRTlog ~ [- . . . 2°. que - 2 



est positif dans la région stable et négatif dans la région instable, du 

 moins aussi longtemps que y-^ est positif, c, à d. entre les points D et E 



d'une part, // et E' d'autre part. Si y ^ négatif, ce qui est le cas 



le long de la courbe D D\ ^-^ est positif. Entre E et D comme entre 



E' et D' la courbe doit donc tourner sa concavité vers le bas et partout 

 ailleurs sa convexité. 3°. qu'entre D et // on revient vers des valeurs 

 moins élevées de x. On obtient les deux ])oints B et B' en menant une 

 tangente double à la courbe des ainsi qu'on le déduit aisément des 

 conditions d'équilibre. Ces coiulitions sont notamment les suivantes: 

 d'abord et T sont les mêmes pour deux phases coexistantes, et ensuite 



les valeurs de ^— ^ = M.-^ /y.., — If, {j.^ et — x = ilf , doivent 



être les mêmes. Cette droite bitangente découpe donc de l'axe vertical 

 (x = 0) une portion égale au potentiel moléculaire de la première sub- 

 stance et de l'axe vertical relatif à x — 1 une portion égale au potentiel' 

 moléculaire de la seconde. 



Supposons maintenant que la pression augmente,, c. à d. se modifie 

 dans le sens de la pression de plissement; pour chaque valeur de x la 

 modification dans la courbe dessinée pourrait être déduite de l'équation 



< = vdp. 



Cet examen ne pourrait être appliqué avec exactitude à notre figure 

 que si cette dernière n'était pas schématique, mais numériquement exacte 

 jusque dans ses moindres détails. 



Pour déterminer les modifications que subit la courbe Ç par suite 

 d'une augmentation de la pression, nous n'aurons donc pas recours à 

 ce moyen. Nous reviendrons plutôt à la fig. 2 et couperons la projec- 

 tion de la courbe connodale de la surface ■•p par une isobare de pression 

 plus haute. Même sans tracer cette courbe, il est aisé de reconnaître 

 qu'aussi longtemps que la valeur de p est inférieure à celle qui corres- 

 pond au point K, une rétrogradation dans les valeurs de x subsiste, 

 donc aussi la branche DD' de la fig. 3. Seulement les limites de cette 

 branche, c. à d. les valeurs xo et xo se rapprochent. Pour l'isobare 

 passant par K cette rétrogradation a cessé; cette isobare touche alors le 



