SYSTÈMES TERNAIllES. 



353 



lieu géométrique CKC et la tangente commune est parallèle à Taxe 

 (les v. Puisque les isobares présentent un point d'inflexion entre D et D' , 

 nous concluons que Fisobare passant par K présente son point cVinflexion 

 en ce point même. Elle coujoe toutefois encore deux fois la courbe 

 spinodale, c. à d. qu'à la pression considérée la courbe c présente encore 

 ses deux points d'inflexion. On voit aiusi qu'à cette pression la grande 

 complication de la courbe Ç a disparu. Je donnerai désormais le nom 

 de crô'te à la configuration au-dessus du point double. Nous pouvons 

 donc dire qu'à des pressions plus grandes que celle qui correspond à K 

 la crête a disparu^ de sorte qu'elle n'existe qu'à des pressions inférieu- 

 res. Traçons de nouveau la courbe il n'y reste plus d'autre compli- 

 cation qu'une portion concave entre deux points d'inflexion^ de sorte 

 qu'il est encore possible de mener une droite bitangente. On reconnaît 

 ainsi^ d'une autre manière que nous ne l'avons déduit de la théorie de la 

 surface que les phénomènes critiques d'un mélange se manifestent à 

 des températures et pressions plus élevées que pour une substance sim- 

 ple. Si nous songeons toutefois à la façon dont ce résultat a été obtenu, 

 nous reconnaissons que toutes nos déductions sont basées sur la connais- 

 sance de la surface t/;. Voilà d'ailleurs pourquoi je me suis servi antérieure- 

 ment de la seule surface tandis que je considérais la courbe Ç comme 

 peu convenable pour arriver à la connaissance des phénomènes critiques. 



Si la pression s'élève encore davantage^ les deux points d'inflexion de 

 la courbe t se rapprochent l'un de l'autre et^ quand la pression atteint 

 la valeur de la pression de plissement^ la portion concave disparaît et 

 la courbe Ç tourne partout sa convexité vers le bas. 



Dans ce qui précède j'ai décrit de quelle façon disparaît une compli- 

 cation existant dans la courbe t. Examinons encore ce qui se passe 

 quand une pareille complication s'étend. 



A cet effet nous examinerons quelle est la conséquence d'une dimi- 

 nution de pression L'isobare représentée fig. 2 reste toute entière entre 

 les limites x — 0 et = 1 et est donc une ligne continue_, sans interrup- 

 tion. Par abaissement de pression le point 7/ se déplace vers la gauche 

 et atteint, pour une valeur déterminée de p, la limite de notre dia- 

 gramme, de sorte que xo devient = 0. La pression correspondante est 

 la pression maxima de l'isotherme de la première composante. Il est 

 évident que cette pression est plus élevée que celle relative à A et A' . 

 Cette isobare coupe donc la ligne connodale quelque part entre A et B 

 et entre A' et B\ Dans ces conditions l'isobare n'est pas encore inter- 



