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.1. D. VAN DER WAALS. 



mol. de la seconde et y de la troisième. La surface Ç ne pourra donc 

 s^étendre qu^au-dessus de points situés à Tintérieur d'un triangle rec- 

 tangle dont les côtés de Fangle droit, de longueur égale à Funité^ coïn- 

 cident avec les deux axes ^' et y. Pour des valeurs négatives de x, de // 

 ou de 1 — X — ^, la première partie de c. à d. la fonction pure en x 

 et ij, est imaginaire. Supposons maintenant que pour la composante x 

 les conditions de la Hg. 2 soient satisfaites, de sorte que la température 

 soit comprise entre les températures critiques de la première et de la 

 deuxième composante, et que pour une certaine pression inférieure à la 

 pression de plissement la courbe t ait au-dessus de Ox Fallure repré- 

 sentée fig. 3. Admettons la même chose pour la composante y. 



La température est donc choisie telle que (voir fig. 6) [Tcy)o<i T, 

 mais {Ter) A ^ T et de même {Tc^b '^ T, Si les deux composantes x 

 et y étaient identiques, les projections rectilignes suivantes, sur le plan 

 OXY et à l'intérieur du triangle OAB, seraient parallèles à Thypothé- 

 nuse: 1°. La projection des points doubles. 2°. Les projections des 

 points de contact et B' , situés sur la tangente double. 3*^. Les pro- 

 jections des points d'inflexion E et E' et 4°. Les projections des points 

 de rebroussement D et I)' . Mais dans ce cas le système ne serait ternaire 

 qu'en apparence; en réalité il serait binaire et contiendrait x -f- y 

 molécules de la deuxième composante. Deux phases coexistantes sont 

 alors données par deux points des projections mentionnées sous 2° et 

 situées de telle manière que la droite qui les joint passe par 0. Su2)po- 

 sons maintenant que les propriétés de la troisième composante ne soient 

 pas les mêmes que celles de la deuxième, de sorte que la courbe Ç au-dessus 

 de bien que présentant encore d'une manière générale Tallure de 

 la fig. 3, s'en écarte pourtant dans les détails; alors les quatre projections 

 rectilignes sont remplacées par des courbes. Nous pouvons alors obtenir 

 de nouveau 1°. le lieu géométrique de la projection des points doubles. 

 L'existence d'un pareil lieu géométrique peut être déduite des considé- 

 rations suivantes. Nous nous proposons de représenter la valeur de Ç 

 pour des pliases homogènes, et de l'isotherme des phases homogènes 

 nous devons admettre, d'après le principe de continuité, qu'au-dessous 

 d'une certaine température la pression doit atteindre un maximum et 

 un minimum, de sorte qu'il doit être possible de tracer une ligue 

 droite, d'accord avec le critérium de Maxwell. 1/ après la loi des états 

 correspondants, la pression qui correspond à cette droite devrait satis- 

 faire à la relation : 



