SYSTÈMES TERNAIRES. 361 



Dans le cas où - ai, les formules précédentes donnent: 



dv==0 



une équation que j'ai déjà donnée dans ma Théorie Moléculaire. 



Toutefois, pour que /^^^ intégré entre le volume du liquide 



et celui de la vapeur, soit nul, il faut que s' annuité quelque part entre 



ces deux limites. La particularité de la formation d^un mélange avec 

 a?i = ne se rencontre donc que dans le cas où existe, dans le dia- 

 gramme œv, un lieu géométrique où Çy~^ = Quint a observé 



la circonstance que la ligne j*; =■ f{x,, v), tracée pour température con- 

 stante et volume constant, présente un maximum chez des mélanges 

 d'acide chlorhydrique et d'éthane. J'ai donné la discussion d'un pareil 

 lieu géométrique dans ma Cont. II p. 86, et j'ai fait voir que pour les 

 grands volumes il a une asymptote parallèle à l'axe des volumes, tandis que 

 pour de petits volumes il se courbe vers la composante dont la valeur de 

 b est la plus grande. Dans la fig. 7 ce lieu géométrique est représenté 

 par la ligne pointillée passant par F et Q. A la gauche de cette courbe 



6st positif, à la droite cette expression est négative. Aux points 



où elles coupent ce lieu géométrique, les isobares doivent donc avoir 

 une tangente parallèle à Taxe des x. L'ail are de quelques-unes de ces 

 isobares est re23résentée fig. 7. J'ai supposé une température tellement 

 basse que le pli de la surface •1' s'étend sur toute la largeur du dia- 

 gramme, de sorte que la courbe pour laquelle Çy^ = 0 se compose 



de deux branches séparées. Ces deux branches sont représentées par les 

 courbes pointillées L P 31 et Z' QM' (fig. 7). 



Les limites de la région labile sont un peu plus larges, elles sont 

 données également par des courbes LPM et L' QM'-, ces dernières 

 courbes sont représentées en trait interrompu, i^es limites de la région 



labile doivent passer par P et Q parce que, étant nul, la 



condition . 



