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J. D. VAX DE II WAALS. 



revenir par des volâmes de vapeur plus grands que ceux de Â' B\ et se 

 montrer de nouveau dans BPB' à condition quej;^/>j/. L'allure dans 

 BFB' est analogue à celle dans AP Â\ 



Pour trouver maitenant le meilange pour lequel les compositions du 

 liquide et de la vapeur sont identiques on doit déterminer^ sur une ligne 

 parallèle à Taxe des v, deux points d^une même isobare^ tels que 



J — 0. Sur la fig. j'ai représenté Fun de ces points par D et 



l'autre par D" ; Fun d'eux [ D) doit être placé à la gauche du lieu géo- 

 métrique, Tautre à la droite. 



Puisque le long de la ligne connodale la pression atteint un maximum 

 2oour ce mélange, il faut qu'en D et ])' la connodale soit tangente à une 

 même ligne d'égale pression. A droite et à gauche de T) et 7/ la ligne 

 connodale doit couper des isobares relatives à des pressions plus basses. 

 Admettons que pc soit la pression maxima de la première composante à 

 la température considérée, et que la pression maxima de la seconde com- 

 posante soit plus basse, p. gx. ps; la courbe connodale a alors en quel- 

 que sorte l'allure représentée par les gros traits CBDFBet CT]" I)"¥"B" . 

 Il faut toutefois xe" ^ ^'e et xp" <^ x^. 



Pour trouver la valeur de Ç du mélange binaire correspondant à 

 chaque valeur de p, donc aussi pour construire la surface Ç pour un 

 système ternaire, la connaissance exacte de l'allure des isobares est néces- 

 saire, supposant du moins qu'un des mélanges binaires présente la par- 

 ticularité dont il vient d'être question. Pour y arriver aux températures 

 relativement élevées où s'observent les phénomènes critiques, et parce 

 qu'à ces températures l'allure des isobares est considérablement modifiée, 

 j'ai représenté ces modifications des isobares fig. 8. 



La modification principale à introduire dans la fig. 7 et qui conduit 

 à la fig. 8 est celle-ci, que l'isobare ])assant par P présente sa boucle 

 toute entière entre les limites a? = 0 et a? = 1. La ligne PQ s'est bien 

 déplacée et déformée quelque peu (voir Cont. II, p. 88), mais la modi- 

 fication qu'elle a subie est relativement faible. Les deux remarques 

 suivantes prouvent que la boucle toute entière est contenue dans le 

 diagramme xv. 1°. La pression du point P est une pression minima sur 

 l'isotherme xp\ si la température est donc voisine de celle oii les pres- 

 sions maxima et minima disparaissent, cette pression n'est que j^eu 

 inférieure à celle qui correspond à la phase liquide, et 2° à mesure que 



