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J. D. VAN DER WAALS. 



Les grandeurs di\, et di/i, considérées comme valeurs limites de 

 ^2 — '^h, ^2 — '^i 6t y.2 — /ji sont déterminées par les propriétés du point 



de plissement. Si dans l'expression ^"^Alli' divise numérateur et déno- 



minateur par dxi^, la cause de Tindétermination de cette dérivée a 

 disparu. Nous avons déjà prouvé que (foi)" est toujours négatif^ et ce 

 signe ne change pas si Ton divise par dxi'^. Si le point de plissement est 

 situé sur la nappe vapeur^ nous avons déjà ju'ouvé que le dénominateur 

 aussi est négatif. On a donc dans ce cas : 



Si le point de plissement est sur la nappe liquide on a : 



KdTjpi^ v>7y/ 



Entre les deux branches de la ligne 1\ on pourrait mener la ligne 

 Py T des pressions de coïncidence. C'est la courbe de tension de vapeur 

 pour une substance simple. Yers le haut elle ne s'étend pas assez loin 

 pour couper la courbe qui l'enveloppe; elle se termine au point critique 

 où nous avons considéré le mélange comme inséparable. Ce n'est que 

 dans un seul cas que les trois lignes superposées ont un élément com- 

 mun^ notamment quand le système ternaire se sépare en deux phases de 

 même composition. Si tel était encore le cas à la température critique, 

 le passage de la branche inférieure de la ligne p, T à la branche supé- 

 rieure ne s'opérerait pas de façon continue, mais les deux branches se 

 termineraient de manière à avoir une tangente commune. Dans ce cas 



on aurait, d'après la loi des états correspondants, — ^^;~/''^ ^- 



un système binaire ce cas a déjà été observé par MM. Kuenen et Quint. 



B, Posons 7'= Cte dans l'équation (11) ; nous trouvons alors comme 

 relation entre dp^ dx^ et dij^ à température constante: 



