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J. D. VAN DEll WAALS. 



des propriétés qui appartiemieiit à un système ternaire et non à un 

 système binaire. L'étude des systèmes ternaires m^a pourtant conduit 

 à soumettre à un examen plus général certaines équations que j'ai déjà 

 données [CoJif. II) pour un système binaire. Dans quelques cas ce nou- 

 vel examen m'a même permis de préciser davantage quelques-unes de ces 

 équations et des grandeurs que Ton y rencontre. Dans un pareil ca? je 

 reviendrai sur ces propriétés; dans les autres je me contenterai de ren- 

 voyer à Tendroit oii elles ont été traitées. 



A un point de vue théorique^ la relation entre p, et i/^ à tempcîra- 

 ture donnée n'est pas plus importante que celle entre v^, ii\ et y, ou v.^, 

 ./•j et j/j . Mais^ de même que pour une substance simple la détermina- 

 tion expérimentale de la tension raaxima a précédé de plusieurs années 

 la détermination des densités^ de même on peut s'attendre à ce que^ pour 

 un système ternaire^ Texpérience s'occupe eu premier lieu de la déter- 

 mination de la pression, et que Texamen des densités des phases coexis- 

 tantes ne soit entrepris que plus tard. Pour un système binaire, j'ai donné 

 à la surface qui représente à toute température la relation entre la 

 pression et la composition le nom de ^surface de saturation^'. Chez un 

 système ternaire on pourrait donner à la surface, dont nous allons 

 étudier les propriétés, le nom de surface de saturation à température 

 donnée". Là où il n'y a pas à craindre quelque malentendu, je parlerai 

 simplement de ^surface de saturation". 



Dans les considérations suivantes je supposerai le triangle OXY 

 horizontal, et les pressions portées sur des droites verticales. Je repré- 

 senterai par /j, , p., et p.^ les tensions maxima des trois composantes, 

 et je supposerai toujours 



/h < P2 <îh- 



Si 7'^ Ter pour une des composantes, la surface de saturation 

 n'aboutit plus au sommet correspondant, puisque la tension maxima 

 correspondante n'existe plus. 



a. Lignes (V égale pressloji. 

 Pour les lignes d'égale pression dp= 0, et Téquation (12) se réduit à: 



