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augmentant encore davantage la pression on pourrait, il est vrai, obte- 

 nir un liquide homogène ne différant que fort peu du liquide en ques- 

 tion, et qui pourrait être réalisé comme phase homogène. Or, d'après la 

 fig. 1, la valeur de (j. pour ce liquide un peu plus comprimé est un peu 

 plus grande que celle fournie par la dernière équation; mais cet excès 

 de [y^ peut de nouveau être négligé. 

 Nous avons en effet toujours 



MRTdiJ. = vdp, 



et pour le calcul de l'excès de nous devons prendre pour v le volume 

 liquide. A moins donc que Taccroissement de pression soit extraordi- 



nairement grand, l'expression ^^j,^ ^ est un volume liquide, est 



une grandeur sans conséquence. 



11 suit de là que la grandeur que iious avons appelée fy/j:^ peut être 

 obtenue approximativement par difierentiation de- Téc^uation (16), de 

 sorte que nous pouvons écrire: 



1 dj/ 

 p dx^ 



De même 



de sorte que la connaissance de la manière dont [yJj.^ et [yJ dépendent 

 des coordonnées et 1/^ est ramenée à la connaissance de la façon dont 

 la pression de coïncidence dépend de x^ et j/j . Ces pressions de coïncidence 

 seraient les tensions maxima des vapeurs des divers mélanges, si ces 

 mélanges se conduisaient comme des substances simples, et pour ces 

 tensions maxima nous avons la relation approchée 



Pcr " . T 



Ou trouve donc 



et 



ou bien 



/ 



(ITcr 



dlogpcr 



T 



dx^ 



dx^ 



f 



dTcr 



1 d log Par 



T 



4l 





