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J. D. VAN UER WAALS. 



stances, donc aussi pour tous les mélanges, et indépendante de la tem- 

 pérature. Aussi longtemps que nous ])osons: 



, _ 1 



' '''' p dx^ ' 



nous écrivons une relation incontestable dans tous les cas oii la phase 

 vapeur peut être considérée comme un gaz ])arfait. Mais^ si nous allons 

 ])lus loin, et si nous admettons une propriété particulière de l'équation 

 d'état_, comme celle exprimée par la formule admise pour la ])ression [> 

 au point double^ le degré de certitude des équations (17) et (18) est 

 intimement lié à Texactitude plus ou moins grande de la relation em- 

 ployée. Je n'appliquerai donc jamais les équations (17) et (18) lorsqu'il 

 s'agira de trouver des valeurs numériquement exactes, mais uniquement 

 pour nous donner une idée de l'allure de la pression de coexistence pour 

 les divers mélanges. 



D'après ces considérations, la détermination de la forme de la surface 

 de saturation exige la connaissance de la ])ression des points doubles. 



Si nous voulons donner de cette pression aussi une re])résentati()n 

 graphique, nous devons ajouter aux deux nappes déjà figurées, savoir la 

 nappe liquide et la nappe vapeur, une troisième nappe encore. Cette 

 nappe est située toute entière entre les deux premières, et n'a pas d'au- 

 tres points communs avec celle-ci qu'au-dessus des sommets du triangle 

 rectangle. S'il y avait des points où la ])ression atteint un maximum et 

 où les deux nappes liquide et vapeur se touchent, la troisième nappe 

 serait en ces points tangente aux deux autres. Coupons les trois nappes 

 par un plan p = C; nous obtenons ainsi trois sections et les projections 

 de ces sections forment ce que j'ai appelé (p. 400) les „lignes d'égale 

 pression"; nous y avons ajouté maintenant une ligne d'égale |)ression 

 de coïncidence. Après cette digression sur la signification des grandeurs 

 contenues dans la formule (12'), p. 400, je vais maintenant revenir à la 

 question de savoir s'il est possible de déterminer la forme de ces pro- 

 jections. Nous nous bornerons dans ces calculs au cas d'une faible ten- 

 sion de vapeur. 



Nous pouvons écrire (voir p. 405) 



et 



