412 J. D. VAN DER WAALS. 



/y/.r, et (jJ aient partout la même valeur^ on à jDeu près^ de sorte que 

 d(jj^^ et dijj sont négligeables par rapport à (jJ et /y/,/^. Omettant donc 

 dijJ et (^//y/,y^, l'équation diHérentielle des lignes d'égale pression devient: 



0 dlog\\ +x, (^^^"'^^ — l)+./A (ef'-'y^—l)]. 

 On trouve alors comme projection de ces lignes: 



c = 1 + ^, (>.".- 1) 1), 



et de réqu. (19) nous tirons la valeur suivante de^;: 



= MB.Té"-^-^ \ 1 + (^^"'^'.—1) 1) i . 



Par riiypothèse ''//y/,,-, et d{jJ — 0 lions admettons non seulement 

 que /y/j.j et [jJ sont des constantes^ mais encore que 



= |V^o + ^'1 ^'i + !l\ ^1 > 



/y.,) étant la valeur de /Ar,//, pour la première com])Osante. 



Nous déduisons de là que la nappe liquide de la surface de saturation 

 est plane^ de sorte que: 



Nous mettons p sous cette forme en faisant usage des relations sui- 

 vantes pour chacune des composantes: 



La valeur de eJ'^^'^-^, constante dans ce cas, est donc égale à ^-^ 



P\ 



et e'"-''!-- 



Px 



Les lignes d'égale pression pour les phases liquides sont donc paral- 

 lèles eiitr' elles. Pour;; = y;.) projection d'une pareille ligne devient: 



lh~lh' 



