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J. D. VAN DEH WAALS. 



1 dp 



p clx ' 



et 



Dans ce cas (jJ - lon-^— et n = lon^^ - ])ar inté^Tatioii nous obte- 

 nous comme équation de cette courbe: 



locjp' = 6' + X log y- -f .y % ^• 



Pour x — ij = {) la troisième nap|)e rencontre les deuK autres^ et 

 p = P\, d'où se déduit la valeur de 0; nous pouvons donc écrire l'équa- 

 tion sous la forme: 



P — P\ ^ ' ~ ~ ''^h^-f P?, '' 



ou bien 



log p ={\ — X— }j) locjp^ + X log p., + y logp^ . 



Cette équation représente aussi une ligne droite^ qui se dé])lace 

 parallèlement à elle-même par variation de p . 



Pour les trois courbes que lions obtenons dans ce cas pour un système 

 binaire^ nous trouvons donc trois lignes très simples^ notamment une 

 droite, une hyperbole et entre ces deux une courbe exponentielle. 



Je vais maintenant examiner le cas qui diffère le plus de celui que 

 nous venons de traiter, notamment celui ou chacun des systèmes binaires 

 qui constituent le système ternaire présente un maximum de pression. 

 Les températures critiques des trois composantes sont alors voisines et 

 pour chacun des systèmes binaires il y a une composition pour laquelle 

 la fonction [jJ est nulle. On jjeut alors s'attendre à trouver dans le 

 système ternaire un système de valeurs de x^ et ij^ pour lequel (jJ jc-, et 

 (jj ij^ sont nuls. Si la fonction y/ ne dépendait que de T,.i', nous pourrions 

 exprimer cette particularité par une propriété de T,.r et dire que, puis- 

 que chacune des paires présente un minimum de température critique, 

 le système ternaire présentera également un minimum de Te- Mais, 

 puisque (j. contient encore logpn; ce ne sera pas le même système de 

 valeurs de u^'i et i/^, rendant 7e/' minimum, qui annullera aussi et /y, 



