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coexistantes) nous donnerons le nom de corder. Ces cordes commencent 

 par avoir la direction d'un des côtes du triangle rectangle et finissent 

 par avoir la direction d'un autre. Si les deux cotés étaient les deux côtés 

 de Tangle droit^ la corde tournerait donc d'un angle de nO°. Ce n'est 

 que dans des cas exceptionnels que la corde passe par Torigine, dans 

 une position intermédiaire entre les ])ositions extrêmes. Nous y revien- 

 drons plus tard. 



Dans le cas oii il y a une pression maxima,, les branches des lignes 

 d'égale pression qui correspondent à une pression voisine du maximum 

 forment des courbes fermées. Si nous considérons la branche liquide^ 

 elle se resserre par augmentation de pression en se rapprochant de la 

 branche des vapeurs, comme l'exprime la règle précédente. Il faut donc 

 que cette branche aussi soit fermée autour du point ou la pression est 

 maxima^ et que cet anneau soit plus petit que le précédent. A la limite 

 Tanneau des phases liquides est elliptique; l'anneau des phases vapeur 

 a d'autres dimensions que l'anneau des phases liquides et les directions 

 et le rapport de ses axes sont autres^ mais à la limite les deux anneaux 

 coïncident. Dans tous les cas nous pouvons donc conclure immédiate- 

 ment de la position des branches de liquides aux diverses pressions à la 

 situation l'elative des branches de vapeurs. 



Aussi longtemps qu'il n'est pas encore question de phénomènes criti- 

 ques^ de sorte que la nappe liquide et la nap|je vapeur recouvrent le 

 triangle tout entier^ v.,^ est partout ])ositif ou partout négatif et les règles 

 que nous venons de donner })Our le déplacement des lignes d'égale pres- 

 sion sont applicables en tous les points. Mais^ dès que l'on considère 

 une température telle que la surface de saturation ne s'étend })lus 

 au-dessus du triangle tout entier^ de sorte que les nappes vapeur et 

 liquide se raccordent au-dessus d'un certain lieu géométrique dans le 

 triangle_, la valeur de y.^i est nulle pour les phases de ce lieu géométri- 

 que. On peut se faire une idée de la forme de cette surface de satura- 

 tion par la fig. 11, p. 135, de Co/fL II. Supposons que cette figure 

 représente la section par un ])lan vertical, ])assant par l'axe OX du 

 triangle, et imaginons une pareille section par un plan vertical passant 

 par l'axe OY. Nous choisissons donc la valeur de T de telle manière 

 que T^{'fcr)2 et aussi T'^{Tcr)-' Dans la fig. considérée, jP est le 

 point ou l'on peut mener une tangente verticale; ce point représente 

 donc la phase dans la condition de contact critique, où ii,^ =0. Le 



