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J. D. VAN DETl WAALS. 



point C est le point de plissement. Si l'on mène divers plans par Taxe 

 mené par le point 0 perpendicnlairement an plan du triangle, ces plans 

 coupent la surface de saturation suivant des figures analogues, qui passent 

 d'nne façon continue de la figure dans le plan FOX à celle dans le plan 

 FOY. Aussi longtemps que la pression est plus petite que la plus petite 

 pression des points F, les deux branches des lignes d'égale pression sont 

 tout à fait séparées_, et ces branches se déplacent, par élévation de pres- 

 sion^ d'après les règles que nous avons données. Quand la pression a 

 atteint la valeur en un des points F, les deux branches sont encore 

 séparées^ il est vrai, mais on trouve sur la branche vapeur un point où 

 ^'•21 — 0- Un tel point ne se déplace pas quand la pression s'élève. Le 

 lieu géométrique de ces points constitue la limite des mélanges sépara- 

 bles à la température choisie. A un point de vue géométrique c'est 

 Fenveloppe des projections des sections horizontales de la surface de 

 saturation^ donc aussi l'enveloppe des projections des lignes d'égale 

 pression. Lorsque la pression a été élevée au point d'atteindre la valeur 

 de la plus petite pression au point C, les deux branches des lignes d'égale 

 pression se raccordent. Mais^ si nous continuons à donner le nom de 

 vapeurs aux phases représentées par la nappe .inférieure et le nom de 

 liquides à celles représentées par la nappe supérieure, les phases vapeurs 

 ne s'étendent pas jusqu'au point oii les deux branches se sont rencon- 

 trées (c. à d. au point de plissement), mais seulement jusqu'au point où 

 ^21 — ^^ donc jusqu'au point où s'entrecoupent deux lignes d'égale 

 pression consécutives. Pour tons les points situés d'un même côté de 

 ce point d'intersection, p. ex. du côté où est placé le point de plisse- 

 cent, v.j,^ <^ 0 et^ par augmentation de pression^ ces points se dépla- 

 ront vers le point conjugué, tandis que tous les points situés sur l'antre 

 branche s'éloignent de ceux qui représentent la phase coexistante. Si 

 nous continuons donc à nous servir des termes phase liquide'' et ^^phase 

 vapeur"_, dans le sens que nous leur avons donné jusqu'ici, nous aurons 

 que pour des points situés, entre le point de plissement et le point pour 

 lequel = 0 une phase li([uide coexiste avec miQ phase liquide. Si 

 l'allure de la pression pour deux des paires du système ternaire était celle 

 représentée par la fig. 12, p. 1 35, dans Cont. 11, les règles données précé- 

 demment seraient encore applicables; mais on aurait alors, entre le point 

 de plissement et le point pour lequel v.^i = 0, une séi'ie de phases vapeur 

 en équilibre avec des phases vapeur. Cette phases présenteraient la con- 

 densation rétrograde de deuxième espèce. On peut s'j attendre que ce 



