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J. D. VAN DER WAALS. 



r/.i'o et sont nuls; est donc nul pour la phase qui coexiste avec 

 le point de contact critique. Ecrivant 



(Py^ dx^ dx.^ dx^ 



dx^ ^ dx^ — x^ 



1 T V diL. di/i d'^i/i 



on voit qu au ])oint de plissement, ou x., = xi et — — ^ 



dx.^_ dxi dxi^ 



prend une forme indéterminée. Mais, comme les points 2 et 1 sont 

 situés de part et d'autre du point de plissement, et que le point 2 doit 

 toujours être placé sur la tangente en 1, tandis que la courbe qui con- 

 tient les points 2 passe continûment dans la courbe formée par les 

 points 1, Tenveloppe devra présenter une inflexion au point de plisse- 

 ment, oii elle s'arrête. La continuation jusqu'au lieu géométrique des 

 points de contact critique appartient à la courbe conjuguée, et celle-ci 

 doit, au point où elle rencontre ce lieu géométrique, renverser son allure 

 d'une manière brusque ou continue. 



Passons maintenant à rexainen de l'allure des enveloppes des cordes 

 dans le cas où il y a un maximum de pression sur un des côtés du 

 triangle; nous prendrons ce côté comme axe des x, de sorte que l'ordre 

 de succession des pressions sera: 



S'il y a un maximum de pression pour une valeur déterminée de x^, 

 on a x., — = 0 et i/i = 0, de sorte qu'au point qui représente la 

 phase à maximum de pression : 



Le lieu géométrique représenté par [jJ = (voir p. 407) coupe 

 donc ce côté de Pangle droit du triangle qui joint les sommets repré- 

 sentant la première et la deuxième composante. Il y a donc dans le 

 triangle une série continue de points pour lesquels cette condition est 

 satisfaite. On ne saurait trouver la forme de ce lieu géométrique sans 

 connaître Féquation d'état. 



On pourrait la déduire de l'équation de la p. 407, si Ter Q^>Pcr étaient 

 connus comme fonctions de x et //. Si l'on admet que Ter est proportion- 



