SUR L ASYMETRIE DE LA COURBE ELECTROCAPILLAIRE. 449 



de Hg.^Gl^ est excessivement faible, on trouve (voir Ostwald) A = 

 — 0,616 Yolts]. 



Par la formule {^la) on voit immédiatement que A doit changer de 

 signe lorsque = C, c. à d. pour une solution 10~'^^ normale. 



m. Exprimons maintenant la tension superficielle y en fonction de 

 A ou Où. 



A cet effet nous allons donner à 

 s Taccroissement virtuel ch. Dans 

 cette portion ds on doit donc créer 

 un nouvel état superficiel. Nous 

 avons représenté tantôt par cj) l'aug- 

 mentation totale de Ténerme tlier- ^. ^ 

 nio dynamique par unité de surface^ 



due à une augmentation de surface^ de sorte qu'un accroissement de sur- 

 face ds est accompagné de la variation d'énergie 



(^ds. {a) 



Mais dans ce (^ds est également comprise la formation d'un nouveau 



feuillet électrique, et pour que ce feuillet puisse se former il faut cju'une 



+ + 



quantité correspondante d^ions Rg.-,^ passe de la solution dans le mercure 

 (nous commencerons de nouveau par supposer le mercure -j~ f't hi solu- 

 tion — ). Dans la solution des ions S 0^ et Cl deviennent libres^ et dans 

 le mercure des électrons -|- qui se dirigent vers la nouvelle couche li- 



mite. La quantité totale d'ions Hg^^ nécessaire pour cette charge^ corres- 

 pond évidemment à œds unités électriques. Or, nous avons vu dans II 

 que la variation d'énergie qui accompagne le passage de de unite^s élec- 

 triques à travers la couche limite [cette variation s'obtient en addition- 

 nant [a) et (6)] est : 



'^de + {f\- F,)de, 

 de sorte que pour le passage de cods unités cette variation est : 



En vertu de (2) cette expression peut encore s'écrire : 



