SUR l'asymétrie de la courbe ÉLECTROCAPILLAIRE. 



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la variation (négative) d'énergie électrique serait maintenant œds (F^^ — 

 r,),c. àd. 



— œ ds . A, 



mais, comme A est maintenant positif et = kco, nous retrouvons dans ce 

 cas l'équation (8) sans aucune modification. 



Cette équation est donc ahsoluinent générale', elle s'applique au cas oi^i 

 la solution contient à la couche limite des ions négatifs ^ 0^^ ou Cl, tout 

 aussi bien qu'au cas oii elle contient en cet endroit des ions positifs 



ffff.-,. Mais - — et ceci est très important — le terme ce na pas la 



même valeur dans les deux cas^ bien que ce ait dans les deux cas la 

 même valeur. Ce serait en effet bien remarquable si la variation d'énergie 

 dans la couche limite^ produite par Faddition d'une quantité infiniment 

 ++ , . 



petite de IIg23 était la même que celle produite par l'addition d'une 

 quantité équivalente de S O4 ou Cl. Tel n'est du reste pas le cas. Les 

 expériences nous apprennent d'une façon très nette que la courbe repré- 

 sentée par (3) n est pas symétrique par rapport à un axe vertical passant 

 par le point oii a; == 0, c. à d. qu'elle est pas une parabole unique et 

 continue, mais qu'elle est constituée par deux portions parahoUques tout a 

 fait différentes , qui se rencontrent au point où = 0 et dont seule la 

 hranche ascendante (mercure solution — ) présente un 7naximum tout 

 près du point où a; = 0 {^iion. eu ce point même). 



Pour le bien faire voir^ nous commencerons par examiner de quelle 

 manière $ dépend de a;. 



lY. Eappelons à ce propos que 0 représente à proprement parler 

 l'excès du potentiel thermodynamique dans la couche limite sur la valeur 

 de ce potentiel dans le mercure et dans la solution. Dans tous les cas 

 nous pourrons donc écrire: 



$ = (Cpo + otc^ -\- ^oP- . . .)'\- Aoù log 6', 



oi^i c est la concentration des ions S O4 ou Cl dans la couche limite^ ou 



bien — quand A change de signe — celle des ions llg^. La constante 

 A peut être positive ou négative. Si la charge est distribuée de telle 

 manière qu^elle pénètre assez profondément dans la couche limite^ ainsi 



que les expériences semblent le prouver dans le cas oii des ions Jig^ 



