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J. J. VAN LAAR. 



donnent à la solution une charge positive (le mercure est alors — ) , Â 

 est positif. Tel est donc le cas pour la branche descendante de la courbe 

 électrocapillaire. Mais si la charge reste plutôt à la surface de la couche, 

 comme cela paraît être le cas quand la solution est chargée négativement 

 par des ions 8 0^ ou Cl (le mercure est alors ^ est négatif. Ce cas 

 est réalisé le long de la branche ascendante. 



Si nous remplaçons maintenant c par acc^ il vient: 



œ = {xœ -\~ 2 (oœ"^ -[-...)-[- Jœ log aœ -\- Aoo , 



et notre équation (3) devient : 



y = cPo-^^-(^ + /3) ') (4)' 



Telle est Téquation exacte de la courbe électrocapillaire_, et dans la 

 suite nous déterminerons pour les deux parties de la courbe — à gauche 

 et à droite du point oii w = 0 — les valeurs de (p^^^ A k -\- 



On voit aisément que le maximum s^ observe, sur Tune ou Fautre 

 branche, pour 



— _ ^ 



Comme k -|- (o est toujours positif, ce maximum n'existe (w doit tou- 

 jours être +) que si A est négatif] donc sur la branche asce^idante. 

 La valeur de ce maximum est donnée par 



Avant de soumettre au calcul une série d^exj)ériences de M. Smith, 

 nous allons mettre réquation (4) sous une forme oii nous introduirons 

 comme argument non pas mais la force électromotrice de l'élément 

 intercalé. D'après (1) nous avons notamment: 



A = Aq + i;. 



^) Dans cette équation , (p^ est encore une fonction de la concentration de l'élec- 

 trolyte, ainsi que les expériences de M. Smith le prouvent du reste. Voir e. a. 

 OsTWALD, Lelirbuch I, p. 531 et suivv.; Euler, Zeitschr. f.phys. Chem., 28 

 625, 1899; 39, 564, 1901. 



