SUR ASYMÉTRIE DE LA COURBE ELECTROCAPILLAIRE. 457 



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— est donc négatif^ ce qui veut dire que la charge iiégatiA^e (ions Cl) 

 se trouve dans la solution à la surface de la couche limite ^ et non dans 



la profondeur^ comme c'est le cas pour la charge positive des ions Hg.^. 

 Pour la branche ascendante nous pouvons donc écrire : 



ou bien 



ry = 31,508 — 1,462 A — 18,320 



(8) 



où nous avons écrit X-o; = — A (A est ici négatif). 



Pour le calcul du maximum présenté par la branche ascendante^ nous 



tirons de la première de ces équations Ç^^j^ = - 

 = 2 X 0?906 ^ ^'^^^^ = ^ 



c. à d. 



i;,^^ = 5,65 X ^00 = 2820, 

 et = ^ -\~ T~ devient alors : 



Y,n == 25,456 + = 25,456 + 6,080 = 31,54. 



La branche descendante ne présente pas de maximum^ puisque ce 

 dernier s'observerait pour une valeur négative de A^ et A doit être po- 

 sitif en cet endroit. 



Nous voyons que Fendroit où y est maximum {E = 2820) ne coïn- 

 cide pas avec Fendroit où a; = 0 [E = 3020, voir plus haut). La dif- 

 férence n'est pas grande, mais est encore de (6,04 — 5,65) 0,102 

 Volts = 40 millivolts. Dans d'autres exemples elle peut évidemment 

 être plus grande encore; elle est notamment déterminée par la valeur 

 de Â. 



La fig, 4 donne la représentation précise des deux portions parabo- 

 liques. Les lignes pointillées indiquent quelle serait Tallure de ces cour- 

 bes si elles étaient prolongées de l'autre coté de Taxe A = 0. 



J'ai porté en abscisses les forces électromotrices E de Félément inter- 

 calé, par portions de 500 = 0,102 Volts, c. à d. que les nombres 1, 2, 



