468 



p. ZEEMAN. 



Par augmentation continuelle de la densité de la vapeur la portion 

 moyenne de la frange descendait avec une vitesse croissante, en prenant 

 la forme d'une flèche dont la pointe était dirigée vers le haut; les autres 

 parties moyennes pâlissaient jusqu'à devenir invisibles (voir la fig. sché- 

 matique 3). finalement la flèche disparaissait à son tour; à ce degré 

 d'intensité du champ il n'y avait plus moyen de reconnaître les franges, 

 ni même la moindre structure, entre les composantes du doublet. Cet 

 intervalle laissait néanmoins passer encore une assez grande quantité de 

 lumière, bien que la largeur totale des composantes du doublet fut 

 devenue du même ordre de grandeur que la distance de leurs milieux. 



Fig. 1. Fig. 2. Fig. 3. 



Par une augmentation ultérieure de la teneur en sodium, le milieu 

 de la bande s'obscurcissait de plus en plus (voir § 8). Les franges exté- 

 rieures continuaient à s'élever. 



Dans un cliamp de 18000 j'ai pu poursuivre le déplacement vers le 

 bas jusqu'à une distance qui correspondait à plus du double de la dis- 

 tance de 2 franges adjacentes, ce qui correspondait à une rotation néga- 

 tive de 2 X 180° au moins — disons donc 400° en nombre rond. La 

 distance des pôles était de 4 mm. 



Je donnerai quelques autres mesures à une autre occasion. 



Pour la raie D.^ les phénomènes étaient en principe les mêmes. Ce qui 

 était toutefois caractéristique pour la raie , c'est que le moment oii 

 la portion moyenne des franges disparaissait était atteint beaucoup plus 

 tôt que pour , et la forme de la frange moyenne était d'ailleurs 

 une autre (voir § 5 et planche fig. 2). On voit donc que dans ce phéno- 

 mène aussi on observe une différence entre les raies et I).^^, ainsi 

 qu'on l'avait déjà observé dans les j)hénomènes de renversement, de 

 séparation par le champ magnétique et de rotation du plan de polarisa- 

 tion en dehors de la bande d^ absorption. 



