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W. H. JULIUS. 



; Equateur 



nous obtenons donc les unes à côté des autres des couches gazeuses de 

 densités différentes, tournant avec des vitesses différentes. 



Ainsi que von Helmholtz l'a fait voir, de pareilles couches gazeuses 

 peuvent se mouvoir pendant un certain temps les unes par rapport aux 

 autres, nettement séparées par ce que l'on appelle une surface de discon- 

 tinuité (une surface telle que quand on la traverse on observe une variation 

 brusque de la vitesse et de la densité) ; mais le frottement fait que cette sur- 

 face devient ondulée; les 

 ]V vagues se déplacent avec 



la couche dont la vitesse 

 est la plus grande, défer- 

 lent, forment des tour- 

 billons, de sorte qu'il se 

 forme par mélange de 

 deux couches voisines 

 une nouvelle couche dont 

 les propriétés seront géné- 

 ralement les moyennes des 

 propriétés correspondan- 

 tes des couches primitives. 



Il est possible de dé- 

 duire des conditions du 

 problème F allure des sur- 

 faces de discontinuité. 

 C'est ce que von Helm- 

 holtz a fait pour les cou- 

 rants dans notre atmosphère. M. Emden l'a fait pour les couches tour- 

 nantes du soleil. Il arrive à ce résultat que ces surfaces de discontinuité 

 doivent avoir une forme qui rappelle un hyperboloïde de révolution, 

 ainsi que le représente le schéma ci-contre (fig. 1) ^). A l'intérieur d'une 

 couche annulaire de la masse solaire, comprise entre deux surfaces de 

 discontinuité consécutives, le moment de rotation par unité de masse 

 (n, = ^ r") et ce que l'on appelle la température potentielle ù sont deux 

 constantes; pour une couche suivante, plus éloignée de l'axe du soleil, 



S 

 Fig. 



^) M. Emden fait aboutir les sections des surfaces de discontinuité au cercle 

 qui représente d'après lui la surface du soleil. J'ai représenté ce cercle par une 

 ligne pointillée, pour indiquer ainsi que cette limite n'est qu'apparente, et j'ai 

 prolongé les sections des surfaces de discontinuité en dehors de ce cercle. 



