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mente polarizzate, le due esterne parallelamente, e la centrale o il gruppo 

 delle due interne perpendicolarmente alle linee di forza. Invece per un raggio 

 che si propaghi nel senso delle linee di forza (attraversando il nucleo forato 

 dell' elettrocalamita), la luce naturale di lunghezza d' onda X viene trasfor- 

 mata in due righe di lunghezze d' onda A — e , A -j- e polarizzate circolar- 

 mente in senso inverso, e precisamente quella di lunghezza A — « è costituita 

 di luce circolare girante nel senso della corrente che produce il campo ma- 

 gnetico. 



Il Cornu, dopo richiamati i noti principi di Fresnel sulla costituzione 

 della luce naturale, e la decomponibilità della luce polarizzata rettilinea- 

 mente in due fasci a vibrazioni circolari inverse, e quello di Ampère sulla 

 equivalenza di una linea di forza magnetica e di un solenoide elettromagnetico, 

 ha dato dei fenomeni osservati una interpretazione cinematica nel seguente 

 enunciato : 



L' azione del campo magnetico sull' emissione di una radiazione tende 

 a decomporre le componenti rettihnee vibratorie suscettibili di propagarsi per 

 onde secondo vibrazioni circolari parallele alle correnti del solenoide equiva- 

 lente al campo. 



Le vibrazioni che girano nel senso della corrente del solenoide sono acce- 

 lerate, quelle che girano in senso inverso sono ritardate. 



L'equivalenza di questo enunciato ai risultati dell'esperienza è meno 

 evidente di quello che sembri a prima vista, poiché dipende da un' altra 

 questione di ottica ancora controversa circa l'azione dello spettroscopio sulla 

 luce a piano di polarizzazione girante e sulla luce periodicamente smorzata. 



Esaminiamo infatti dapprima il caso che la luce emessa nel campo sia 

 osservata nel senso delle linee di forza. I due circolari inversi di diverso 

 numero di vibrazioni che corrispondono a una delle due componenti rettilinee 

 della vibrazione primitiva alterata dal campo si ricomporranno, appena fuori 

 da questo, costituendo un fascio di luce a piano di polarizzazione girante, 

 poiché due raggi circolari inversi uno di N — n , l'altro di N -j- n vibrazioni 

 dan luogo, come è noto, a un raggio di N vibrazioni il cui piano di pola- 

 rizzazione compie n giri al secondo, cioè a un raggio identico a quello che 

 esce da un Nicol che faceva n rotazioni a secondo. 



E allora questa luce a piano di polarizzazione girante di lunghezza 

 d'onda A (corrispondente al numero primitivo N di vibrazioni) giungendo 

 sullo spettroscopio darà luogo a una riga unica di luce identica a quella che 

 cade sulla fenditura, o a due righe distinte corrispondenti alle lunghezze 

 d' onda X — e , s e costituite di luce circolare inversa ? 



Secondo il Verdet, in uno spettroscopio sufficientemente dispersivo, si 

 dovrebbero avere due righe luminose. Il prof. Righi (') però combatte l'as- 



(') Righi, Sui cambiamenti di lunghezza d'onda prodotti dalla rotazione di un 

 polarizzatore, ecc., Memorie dell'Accademia di Bologna, 1882. 



