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L' equivalenza dell'enunciato del Cornu, all' esperienza è quindi subor- 

 dinata alla risoluzione di questi due quesiti: 



1° Un fascio di raggi, primitivamente monocromatico e uscente da 

 im Nicol girante, attraversando uno spettroscopio abbastanza dispersivo si 

 sdoppia in due circolari inversi di N — n , -\- a vibrazioni o dà un'unica 

 riga corrisponde ad N vibrazioni? 



2" Due raggi, uno di N — n , l' altro di N vibrazioni rettilinee 

 e parallele che producono per il fenomeno dei battimenti luce intermittente 

 sulla fenditura di uno spettroscopio, si sdoppiano in due righe attraversando 

 il prisma, o dànno una riga unica corrispondente a N vibrazioni? 



Il Righi sostiene molto ingegnosamente che lo sdoppiamento non debba 

 avvenire. Io mi permetto però, salvo il rispetto dovuto all' illustre professore, 

 di mettere modestamente in rilievo alcune obbiezioni che mi pare potrebbero 

 essere opposte alle sue argomentazioni; obbiezioni che, se fossero esatte, per- 

 metterebbero di accettare la interpretazione dei fenomeni di Zeemann data 

 dal Cornu. 



1°) I due circolari inversi di numeri di vibrazioni N — n , N -|- w , 

 dice il Righi, si compongono nel loro cammino in un raggio a piano di pola- 

 rizzazione girante di N vibrazioni. La rifrazione si farà in ragione di questo 

 numero N di vibrazioni, cioè con una riga unica, poiché effettivamente sulla 

 fenditura si ha luce di N vibrazioni, sebbene a piano di polarizzazione girante : 

 e siccome la posizione del piano di polarizzazione non influisce sulla posi- 

 zione della riga, ma vi influisce solo il periodo della luce che la fenditura 

 riceve, periodo che è unico, non c' è ragione perchè si abbiano due righe di 

 N — /2 , N -|- vibrazioni. 



Se mi si consente di esprimere il mio modesto avviso sull'argomento, mi 

 sembra che ci sia equivoco nella parola 'periodo. Qualunque sia la legge della 

 vibrazione, sinusoidale o no, essa ha sempre un periodo determinato dal tempo 

 che intercede perchè la particella torni a passare successivamente per le stesse 

 posizioni con le stesse velocità di prima. Ma una vibrazione complessa di 

 un certo periodo può per il teorema di Fourier decomporsi (e in un modo unico) 

 in un certo numero di vibrazioni sinusoidali di diverso periodo, e in questa 

 decomposizione precisamente consiste la funzione ottica del prisma. Se quindi 



sulla fenditura arriva luce di periodo -~ , la quale però non sia semplice, 



ma costituita della sovrapposizione di due vibrazioni semplici di periodo ^ , 



r;r^i — il prisma la decomporrà in queste due che erano le sole che pote- 

 vano produrla. 



Lo stesso dicasi nel caso che le due vibrazioni siano rettilinee e di 

 periodo ~ — , r~r^. — . Avviene allora il fenomeno dei battimenti, per cui 



