lire che un raggio di Ni vibrazioni in uno dei fasci, ed uno di vibra- 

 zioni, parallele a quelle del primo, nell' altro fascio. Le due vibrazioni in- 

 terferenti saranno: 



kk sen (27rNi^ + 9^ + ^ — ^^i) - — sen (27rN2^ -\-^J^~ — éz), 



indicando con (Ji e cJ'j i ritardi di fase dovuti al cammino percorso da ciascun 

 raggio prima di giungere al punto del diaframma che si considera {}). 



Per semplicità trascureremo il coeflìciente numerico k, e porremo con 

 Becquerel (^) Ni = N -j- i Ns - N — n . quantunque questa ipotesi di 

 Ni -f- No = 2N non sia necessaria per ciò che segue. La vibrazione risultante 

 nel punto considerato diverrà allora: 



A sen (2;rN^ -|- ^mit -f 9) -|- - J — Ji)— B sen (2n:N^ — ^nnt + </' + ^ — à.^) , 



e la sua intensità I sarà data da 



T = H- B^ — 2AB cos {Amit — 6, — xp -\- (f) , 

 0 anche, introducendo in luogo di A , B , e 1/' — (fi loro valori 



1:2 = a^-\-b^— {a"—b') cos{4.nnt—à, -{- J^) — 2abcos{a—^) sen(47r?j/— Ji+ J^). 



Ora, mentre dalla prima espressione di I risulta che, come è stato detto 

 più sopra, occorre cùe — (p sia costante, onde si manifestino le frangie, 

 dalla seconda espressione si ricava, che questa condizione non è sufficiente. 



Infatti, si faccia astrazione per un momento dalla presenza di t nelle 

 espressioni trigonometriche. Si vede allora, che sino a tanto che restano sod- 

 disfatte le condizioni relative alla luce naturale (cioè valori medi di — 

 e di ab cos {a — /5) eguali a zero), il valore medio di I è 2{a^-\-b^), e 

 non dipende da Si — Ó2. Ma ciò si può ritenere vero anche ad onta della 

 presenza di t , giacché, specialmente nelle condizioni sperimentali in cui si 

 potrebbero vedere quelle frangie in moto, il seno ed il coseno variano con 

 un periodo 1 : n grandissimo, in confronto ai periodi ai quali si riferiscono 

 quei valori medi. 



Dunque perchè le frangie si formino occorre che i valori medi di 

 e di b^ cessino dall' essere eguali. La luce da cui si parte non è allora piii 

 luce naturale, ma luce polarizzata elitticamente. 



(1) Se le lamine quarto-d'-onda hanno le sezioni principali a 45° coli' asse delle y, 

 e se il nicol lascia passare le vibrazioni parallele a questo asse, si trovano appunto i va- 

 lori 4 A sen {2n'N,t -+- 9 — d'i) -h i A cos (27rN,i -1- cf — à,) ^ — | B sen (2;rN.,f -f- </» — (f^) — 

 — 2 B cos (^TiNai -1- «/^ — ài), per cui k è eguale ad 1:^2. 



{-) Journal de Pliysique, décembre 1897, pag. 681. 



Rendiconti. 1898, Vol. VII, 1» Sem. 41 



