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ed in cui le costanti Ai , B, , A2 , B2 sono le radici del seguente sistema di 

 equazione di primo grado, che si deducono dalle condizioni (li) , (U) , (2) e (3). 



Ci+Ai + Bi = 0, 



C^ + A^e^^'^ + B^/^'^ = 0, 



-f- Al e^'^' + Bi e^"''' = -f A2 + B^ , 



k, (Al Al e"''' + ^ti Bi — h {h A2 + ii»2 B2) = P . 



Formando colle U/ ed U2' la prima equazione di ciascuuo dei sistemi 

 precedenti ed integrando si avrano le seguenti soluzioni ; che per brevità uni- 

 renio in ima sola formula intendendo che in essa si apponga a tutte le let- 

 tere che la compongono, tranne che alla costante e l' indice 1 per avere la 

 Ui" e l'indice 2 per avere la U2": 



r 21' , 2/(^B2 , , (A + /<)2AB 



A^CA[a?(A — ^) — 1] 4- fi^ CB[.r(^t — A) — 1] gt^-^ ~1 

 + (A-^r J 



^*|_A(2A — /t) ^ict(2^i — A) ^ A^t 



2ACA[^(A — /() — 1] g^-^ -|- 2.kCB[4^ — ^) — 1] g^'^n 



(A-/0^ J 



r~ A2 T32 OAT3 



|_/(2A — ,(f) jw(2ja — A) ' Àfx 



2CA[jg(A — ,») — 1] e^«^ + 2CB[^(^ — A) — 1] 



Per determinare le Mi , Ni , Ma ed N2 si formerà come precedentemente 

 un sistema di equazioni di primo grado ; naturalmente la soluzione di esse 

 sarà molto complicata. Noi tralascieremo questo calcolo bastandoci per ora 

 di aver dimostrato come si possa determinare rigorosamente la temperatura 

 stazionaria di un conduttore bimetallico. 



Caso speciale. — Importante per le applicazioni che faremo in seguito 

 è un caso particolare assai più semplice, che ora condidereremo. 



Osserviamo che nel caso in cui le variazioni massime della temperatura 

 del conduttore si limitino a pochi gradi, le variazioni dei coefficienti k , h , m 

 sono d' ordine inferione agli inevitabili errori che si commettono nella loro mi- 

 sura. Inoltre essendo la derivata della temperatura per rapporto al tempo pure 

 assai piccola, 1' effetto Thomson potrà venire trascurato. Le equazioni dello 



Rendiconti. 1898, Vol. VII, 1» Sem. 48 



